1 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON 21.1 Faraday Yasası 21.2 Jeneratör ve Transformatörler 21.3 İndüktans – Manyetik Enerji 21.4 RLC Devreleri Daha iyi sonuç almak için, Adobe Reader programını Tam Ekran modunda çalıştırınız. Sayfa çevirmek/Aşağısını görmek için, farenin sol/sağ tuşlarını veya PageUp/PageDown tuşlarını kullanınız. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 1 / 15 20.1 FARADAY YASASI Deneysel gözlemler: (a) Mıknatıs çubuğu iletken çerçeveye yaklaştırdığımızda, çerçevede bir akım oluşur. Mıknatıs çubuk hareket etmezse çerçevede akım oluşmaz. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 2 / 15 20.1 FARADAY YASASI Deneysel gözlemler: (a) Mıknatıs çubuğu iletken çerçeveye yaklaştırdığımızda, çerçevede bir akım oluşur. Mıknatıs çubuk hareket etmezse çerçevede akım oluşmaz. H Üniversiteler İçin FİZİK II (b) Bataryaya bağlı 1. çerçevede anahtar kapatılıp akım başlatıldığında, bataryasız 2. çerçevede akım oluşur. 1. çerçeveden geçen akım sabit ise, 2. çerçevede akım oluşmaz. H 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 2 / 15 20.1 FARADAY YASASI Deneysel gözlemler: (a) Mıknatıs çubuğu iletken çerçeveye yaklaştırdığımızda, çerçevede bir akım oluşur. Mıknatıs çubuk hareket etmezse çerçevede akım oluşmaz. H (b) Bataryaya bağlı 1. çerçevede anahtar kapatılıp akım başlatıldığında, bataryasız 2. çerçevede akım oluşur. 1. çerçeveden geçen akım sabit ise, 2. çerçevede akım oluşmaz. H Her iki durumdan çıkan sonuç: Bir çerçeveden içinden geçen manyetik alan çizgilerinde bir değişme olduğunda akım üretilir. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 2 / 15 Bu etkiyi anlatan basit bir deney: Manyetik alana dik bir düzlemde iletken bir çubuk. Çubuğu ~v hızıyla hareket ettirelim. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 3 / 15 Bu etkiyi anlatan basit bir deney: Manyetik alana dik bir düzlemde iletken bir çubuk. Çubuğu ~v hızıyla hareket ettirelim. H İletken içindeki serbest bir +q yüküne etkiyen ~F kuvveti: ~F = q (~v × B ~) Kuvvet hem manyetik alana ve hem de hıza dik Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON → Yukarı yönelik. H : 3 / 15 Bu etkiyi anlatan basit bir deney: Manyetik alana dik bir düzlemde iletken bir çubuk. Çubuğu ~v hızıyla hareket ettirelim. H İletken içindeki serbest bir +q yüküne etkiyen ~F kuvveti: ~F = q (~v × B ~) Kuvvet hem manyetik alana ve hem de hıza dik → Yukarı yönelik. H +q yükleri iletkenin üst ucunda toplanır, altta eksi yüklü bir uç bırakır. Böylece, iletkenin iki ucu arasında bir potansiyel farkı oluşur. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 3 / 15 Manyetik akı: Bir A yüzeyini dik kesen manyetik alan çizgileri sayısıdır: Z B dA cos θ (Manyetik akı) Φ= A yüzeyi θ açısı manyetik alan vektörüyle yüzey normali n̂ arasındaki açıdır. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 4 / 15 Manyetik akı: Bir A yüzeyini dik kesen manyetik alan çizgileri sayısıdır: Z B dA cos θ (Manyetik akı) Φ= A yüzeyi θ açısı manyetik alan vektörüyle yüzey normali n̂ arasındaki açıdır. H Faraday Yasası İletken çerçeveyle çevrelenmiş bir yüzeyden geçen manyetik akının zamana göre değişimi, bu çerçevede bir indüksiyon elektromotor kuvveti oluşturur: E=− dΦ dt ↑ Eksi işaretinin anlamı Lenz kuralı ile açıklanır. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 4 / 15 Lenz Kuralı İndüksiyon emk sının oluşturacağı akım, manyetik akıdaki değişime karşı koyacak yönde olur. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 5 / 15 Lenz Kuralı İndüksiyon emk sının oluşturacağı akım, manyetik akıdaki değişime karşı koyacak yönde olur. H (a) Mıknatıs yaklaşırken, çerçeveden geçen manyetik akı artmakta. Çerçevedeki akımın B0 manyetik alanı, bu artışa karşı koyacak yönde olmalı ki artan akıyı azaltabilsin. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 5 / 15 Lenz Kuralı İndüksiyon emk sının oluşturacağı akım, manyetik akıdaki değişime karşı koyacak yönde olur. H (a) Mıknatıs yaklaşırken, çerçeveden geçen manyetik akı artmakta. Çerçevedeki akımın B0 manyetik alanı, bu artışa karşı koyacak yönde olmalı ki artan akıyı azaltabilsin. H Sağ-el kuralına göre, I 0 akımı gösterilen yönde olmalıdır. Mıknatıs uzaklaşırken tersi olur. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 5 / 15 Lenz Kuralı İndüksiyon emk sının oluşturacağı akım, manyetik akıdaki değişime karşı koyacak yönde olur. H (a) Mıknatıs yaklaşırken, çerçeveden geçen manyetik akı artmakta. Çerçevedeki akımın B0 manyetik alanı, bu artışa karşı koyacak yönde olmalı ki artan akıyı azaltabilsin. H Sağ-el kuralına göre, I 0 akımı gösterilen yönde olmalıdır. Mıknatıs uzaklaşırken tersi olur. H Üniversiteler İçin FİZİK II (b) Bataryaya bağlı çerçevedeki I akımı artıyorsa, onun B manyetik alanına karşı koyacak yönde B0 alanı oluşmalıdır. H 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 5 / 15 Lenz Kuralı İndüksiyon emk sının oluşturacağı akım, manyetik akıdaki değişime karşı koyacak yönde olur. H (a) Mıknatıs yaklaşırken, çerçeveden geçen manyetik akı artmakta. Çerçevedeki akımın B0 manyetik alanı, bu artışa karşı koyacak yönde olmalı ki artan akıyı azaltabilsin. H Sağ-el kuralına göre, I 0 akımı gösterilen yönde olmalıdır. Mıknatıs uzaklaşırken tersi olur. H Üniversiteler İçin FİZİK II (b) Bataryaya bağlı çerçevedeki I akımı artıyorsa, onun B manyetik alanına karşı koyacak yönde B0 alanı oluşmalıdır. H O halde, ikinci çerçevede ters yönde I 0 akımı oluşur. I akımı azalırken tersi olur. 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 5 / 15 21.2 JENERATÖR VE TRANSFORMATÖRLER Jeneratör Hareket enerjisini elektrik enerjisine dönüştüren alet. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 6 / 15 21.2 JENERATÖR VE TRANSFORMATÖRLER Jeneratör Hareket enerjisini elektrik enerjisine dönüştüren alet. H Hidroelektrik santral → suyun potansiyel enerjisi türbinin Termik santral → Yanma enerjisi → dönme hareketi Nükleer santral → Nükleer enerji Dikdörtgen çerçeve mıknatısın kutupları arasında döndürüldüğünde, çerçeveden geçen manyetik akı θ açısıyla değişmekte. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 6 / 15 A kesitli ve N sarımlı çerçeve, mıknatısın kutupları arasında dönüyor. N tane sarım için manyetik akı: Φ = NBA cos θ Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON H : 7 / 15 A kesitli ve N sarımlı çerçeve, mıknatısın kutupları arasında dönüyor. N tane sarım için manyetik akı: Φ = NBA cos θ H Dönme hızı ω sabit ise ( θ = ωt ): Φ = NBA cos ω t Faraday yasası uygulanır: E=− Üniversiteler İçin FİZİK II dΦ = NBAω sin ωt dt 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON H : 7 / 15 A kesitli ve N sarımlı çerçeve, mıknatısın kutupları arasında dönüyor. N tane sarım için manyetik akı: Φ = NBA cos θ H Dönme hızı ω sabit ise ( θ = ωt ): Φ = NBA cos ω t Faraday yasası uygulanır: E=− dΦ = NBAω sin ωt dt H → Alternatif akım Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 7 / 15 Transformatör Elekrik iletiminde ısı kayıpları: W = R I 2 → Akımın karesiyle orantılı. O halde, düşük akım/yüksek voltajda iletmek gerekir. Voltaj düşüren/yükselten düzeneğe transformatör denir. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 8 / 15 Transformatör Elekrik iletiminde ısı kayıpları: W = R I 2 → Akımın karesiyle orantılı. O halde, düşük akım/yüksek voltajda iletmek gerekir. Voltaj düşüren/yükselten düzeneğe transformatör denir. H Ferromanyetik malzemeden yapılmış bir halka (çekirdek) üzerinde iki devre. Primer denilen birinci devrede N1 sarım. Sekonder denilen ikinci devrede N2 sarım. Primer devreden geçen akım I1 olsun. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON H : 8 / 15 Transformatör Elekrik iletiminde ısı kayıpları: W = R I 2 → Akımın karesiyle orantılı. O halde, düşük akım/yüksek voltajda iletmek gerekir. Voltaj düşüren/yükselten düzeneğe transformatör denir. H Ferromanyetik malzemeden yapılmış bir halka (çekirdek) üzerinde iki devre. Primer denilen birinci devrede N1 sarım. Sekonder denilen ikinci devrede N2 sarım. Primer devreden geçen akım I1 olsun. H I1 akımının manyetik alanı ferromanyetik çekirdek içinde yoğunlaşır. Dolayısıyla, tüm akı sekonder devrenin de içinden geçer: Φ1 = Φ2 = Φ Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 8 / 15 Faraday yasası her iki devre için yazılır: dΦ2 dΦ1 E2 = N2 E1 = N1 dt dt Her t anında Φ1 = Φ2 olduğundan, türevleri de eşit: E1 E2 = N1 N2 Sonuç: Sekonder devrede sarım sayısı arttıkça E2 voltajı da artar. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 9 / 15 Faraday yasası her iki devre için yazılır: dΦ2 dΦ1 E2 = N2 E1 = N1 dt dt Her t anında Φ1 = Φ2 olduğundan, türevleri de eşit: E1 E2 = N1 N2 Sonuç: Sekonder devrede sarım sayısı arttıkça E2 voltajı da artar. H Gerçek bir transformatörde enerji kayıpları olur: H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 9 / 15 Faraday yasası her iki devre için yazılır: dΦ2 dΦ1 E2 = N2 E1 = N1 dt dt Her t anında Φ1 = Φ2 olduğundan, türevleri de eşit: E1 E2 = N1 N2 Sonuç: Sekonder devrede sarım sayısı arttıkça E2 voltajı da artar. H Gerçek bir transformatörde enerji kayıpları olur: H • Manyetik akı tümüyle ferromanyetik çekirdek içinde yer almaz, manyetik akı kaybolur. Bunu önlemek için transformatörler sıkı sarılır. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 9 / 15 Faraday yasası her iki devre için yazılır: dΦ2 dΦ1 E2 = N2 E1 = N1 dt dt Her t anında Φ1 = Φ2 olduğundan, türevleri de eşit: E1 E2 = N1 N2 Sonuç: Sekonder devrede sarım sayısı arttıkça E2 voltajı da artar. H Gerçek bir transformatörde enerji kayıpları olur: H • Manyetik akı tümüyle ferromanyetik çekirdek içinde yer almaz, manyetik akı kaybolur. Bunu önlemek için transformatörler sıkı sarılır. H • Transformatör çalışırken, ferromanyetik demir çekirdek içinde rasgele yönlerde girdap akımları oluşur ve enerji harcarlar. Girdap akımlarının etkisini azaltmak için, çok sayıda demir yaprağından deste yapılır. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 9 / 15 21.3 İNDÜKTANS – MANYETİK ENERJİ Birbirlerine çok yakın iki akım çerçevesi. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 10 / 15 21.3 İNDÜKTANS – MANYETİK ENERJİ Birbirlerine çok yakın iki akım çerçevesi. 1. çerçevedeki I1 akımının manyetik alanın 2. çerçeveden geçen kısmı Φ2 olsun. H H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 10 / 15 21.3 İNDÜKTANS – MANYETİK ENERJİ Birbirlerine çok yakın iki akım çerçevesi. 1. çerçevedeki I1 akımının manyetik alanın 2. çerçeveden geçen kısmı Φ2 olsun. H I1 akımı değiştiğinde Φ2 akısı da değişir ve 2. çerçevede E2 emk oluşur (Faraday): E2 = − H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON dΦ2 dt H : 10 / 15 21.3 İNDÜKTANS – MANYETİK ENERJİ Birbirlerine çok yakın iki akım çerçevesi. 1. çerçevedeki I1 akımının manyetik alanın 2. çerçeveden geçen kısmı Φ2 olsun. H I1 akımı değiştiğinde Φ2 akısı da değişir ve 2. çerçevede E2 emk oluşur (Faraday): dΦ2 dt Eğer çerçevelerin geometrik şekilleri ve konumları sabitse, oluşan manyetik akı sadece I1 akımıyla orantılı olacaktır: E2 = − H Φ2 = M21 I1 Üniversiteler İçin FİZİK II (Karşılıklı indüktans) 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON H H : 10 / 15 21.3 İNDÜKTANS – MANYETİK ENERJİ Birbirlerine çok yakın iki akım çerçevesi. 1. çerçevedeki I1 akımının manyetik alanın 2. çerçeveden geçen kısmı Φ2 olsun. H I1 akımı değiştiğinde Φ2 akısı da değişir ve 2. çerçevede E2 emk oluşur (Faraday): dΦ2 dt Eğer çerçevelerin geometrik şekilleri ve konumları sabitse, oluşan manyetik akı sadece I1 akımıyla orantılı olacaktır: E2 = − H Φ2 = M21 I1 (Karşılıklı indüktans) H H O halde, 2. devrede oluşan emk değerini I1 cinsinden yazabiliriz: E2 = −M21 Üniversiteler İçin FİZİK II dI1 dt 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 10 / 15 Aynı düşünce yöntemi 2. çerçevenin birinciye etkisi için yürütülebilir: E1 = −M12 Üniversiteler İçin FİZİK II dI2 dt H 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 11 / 15 Aynı düşünce yöntemi 2. çerçevenin birinciye etkisi için yürütülebilir: E1 = −M12 dI2 dt H M21 ve M12 katsayıları birbirine eşittir (ispat zor): M21 = M12 = M Karşılıklı indüktans ( M ) : Devrelerin tüm sabitlerini (geometrik yapı, sarım sayısı, ortamın µ geçirgenliği. . . ) içinde barındıran katsayı. Önemli not: N sarımlı çerçeve için, formüllerde Φ yerine N Φ alınmalıdır. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 11 / 15 Aynı düşünce yöntemi 2. çerçevenin birinciye etkisi için yürütülebilir: E1 = −M12 dI2 dt H M21 ve M12 katsayıları birbirine eşittir (ispat zor): M21 = M12 = M Karşılıklı indüktans ( M ) : Devrelerin tüm sabitlerini (geometrik yapı, sarım sayısı, ortamın µ geçirgenliği. . . ) içinde barındıran katsayı. Önemli not: N sarımlı çerçeve için, formüllerde Φ yerine N Φ alınmalıdır. H Böylece emk, Φ akısı yerine akım cinsinden ifade edilmiş olur: E=M Üniversiteler İçin FİZİK II dI1 dt 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 11 / 15 Özindüktans Tek çerçeve de, üzerindeki akımdaki değişime karşı koyan bir emk üretir. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 12 / 15 Özindüktans Tek çerçeve de, üzerindeki akımdaki değişime karşı koyan bir emk üretir. H Sadece 2 sarımlı bir çerçeve. Şalter kapalıyken geçen akım ve manyetik alan sabit. 2. sarımın manyetik akısı 1. sarımdan da geçmekte. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 12 / 15 Özindüktans Tek çerçeve de, üzerindeki akımdaki değişime karşı koyan bir emk üretir. H Sadece 2 sarımlı bir çerçeve. Şalter kapalıyken geçen akım ve manyetik alan sabit. 2. sarımın manyetik akısı 1. sarımdan da geçmekte. H Şalteri açıp akımı keselim. Akım kısa sürede azalırken, 1. sarımdaki manyetik akı da azalır ve dolayısıyla, bu azalmaya karşı koyan bir zıt emk oluşur. Çerçeveden geçen manyetik akı I akımıyla orantılı yazılır: Φ = L I Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON H : 12 / 15 Özindüktans Tek çerçeve de, üzerindeki akımdaki değişime karşı koyan bir emk üretir. H Sadece 2 sarımlı bir çerçeve. Şalter kapalıyken geçen akım ve manyetik alan sabit. 2. sarımın manyetik akısı 1. sarımdan da geçmekte. H Şalteri açıp akımı keselim. Akım kısa sürede azalırken, 1. sarımdaki manyetik akı da azalır ve dolayısıyla, bu azalmaya karşı koyan bir zıt emk oluşur. Çerçeveden geçen manyetik akı I akımıyla orantılı yazılır: Φ = L I H Böylece, devrede oluşan zıt emk, sadece akımdaki değişimle orantılı olur: dI dt L sabitine özindüktans, devre elemanı olan sarıma da bobin denir. E=L Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 12 / 15 Manyetik Enerji Hatırlatma: Elektrik devrelerinde en genel güç ifadesi: Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON P=VI H : 13 / 15 Manyetik Enerji Hatırlatma: Elektrik devrelerinde en genel güç ifadesi: P=VI H I akımı geçen bobinin uçları arasındaki voltaj ve güç: V =L Üniversiteler İçin FİZİK II dI dt −→ P = LI 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON dI dt H : 13 / 15 Manyetik Enerji Hatırlatma: Elektrik devrelerinde en genel güç ifadesi: P=VI H I akımı geçen bobinin uçları arasındaki voltaj ve güç: V =L dI dt −→ P = LI dI dt H dt zaman aralığında bobinde yapılan iş, potansiyel enerjideki artış olur: dU = dW = P dt = L I Üniversiteler İçin FİZİK II dI d@t @ d@t @ −→ 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON dU = L I dI H : 13 / 15 Manyetik Enerji Hatırlatma: Elektrik devrelerinde en genel güç ifadesi: P=VI H I akımı geçen bobinin uçları arasındaki voltaj ve güç: V =L dI dt −→ P = LI dI dt H dt zaman aralığında bobinde yapılan iş, potansiyel enerjideki artış olur: dU = dW = P dt = L I dI d@t @ d@t @ −→ dU = L I dI H Akım sıfırdan son I değerine ulaşırken, bobinde depolanan manyetik enerji, bu ifadenin integrali olur: U =L I Z 0 I dI = 1 2 L I2 (Bobinin manyetik enerjisi) Bu manyetik enerji bobinde depolanır ve sonra devreye geri verilebilir. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 13 / 15 21.4 RLC DEVRELERİ (Kısa bilgi) Buraya kadar gördüğümüz devre elemanlarını hatırlayalım: Direnç : R Kondansatör : C Bobin : L EMK : E Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON Vab = R I q Vab = C dI Vab = L dt Vab = E H : 14 / 15 21.4 RLC DEVRELERİ (Kısa bilgi) Buraya kadar gördüğümüz devre elemanlarını hatırlayalım: Direnç : R Kondansatör : C Bobin : L EMK : E Vab = R I q Vab = C dI Vab = L dt Vab = E H Doğru akım (DC) devresinde L ve C bulunmaz. (Kondansatör üzerinden akım geçmez, bobin sabit akıma tepki vermez.) H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 14 / 15 21.4 RLC DEVRELERİ (Kısa bilgi) Buraya kadar gördüğümüz devre elemanlarını hatırlayalım: Direnç : R Kondansatör : C Bobin : L EMK : E Vab = R I q Vab = C dI Vab = L dt Vab = E H Doğru akım (DC) devresinde L ve C bulunmaz. (Kondansatör üzerinden akım geçmez, bobin sabit akıma tepki vermez.) H AC devreleri çok geniş bir konudur. Burada sadece giriş yapılacaktır. Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 14 / 15 Bir emk kaynağına seri olarak bağlanmış L, R, C devre elemanları. H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 15 / 15 Bir emk kaynağına seri olarak bağlanmış L, R, C devre elemanları. Üretecin artı ucundan giderek, herbir eleman üzerindeki potansiyel farkları toplanır: Vad = Vab + Vbc + Vcd E = L H Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON q dI +RI + dt C H : 15 / 15 Bir emk kaynağına seri olarak bağlanmış L, R, C devre elemanları. Üretecin artı ucundan giderek, herbir eleman üzerindeki potansiyel farkları toplanır: Vad = Vab + Vbc + Vcd E = L H q dI +RI + dt C H Denklemin türevi alınır ve dq/dt = I akımı yerine konur: dE d2I dI 1 dq =L 2 +R + dt dt dt C |{z} dt I 1 dE L I 00 + R I 0 + I = C dt Bilinmeyen I (t) akımını veren bir diferansiyel denklem. Sağ taraftaki emk fonksiyonu E(t) verilmişse, bu denklem çözülerek akım bulunur. ∗ ∗ ∗ 21. Bölümün Sonu ∗ ∗ ∗ Üniversiteler İçin FİZİK II 21. FARADAY YASASI – İNDÜKSİYON : 15 / 15