Doç.Dr.-Ing. Ülkü ACAR, (28.05.2008)
advertisement
1 Doç.Dr.-Ing. Ülkü ACAR, (28.05.2008) - PAÜ- Denizli ATOM KAVRAMININ, MADDE-ENERJİ EŞDEĞERLİĞİNİN - EINSTEIN İZAFİYET KURAMININ, COMPTON- COULOMB- NEWTON FORMÜLLERİNİN İRDELENMESİYLE SAPTANAN aykırılıklar dolayesiyle, teorik atom öğretisine alternatif MADDENİN SAKINIMI KURALININ ÇÜRÜTÜLDÜĞÜ ANTİMATERYALİST GENEL FİZİK SİSTEMATİĞİ ACA R ÖNERİSİ ATOM KAVRAMININ, MADDE-ENERJİ EŞDEĞERLİĞİNİN - EINSTEIN İZAFİYET KURAMININ, COMPTON- COULOMB- NEWTON FORMÜLLERİNİN İRDELENMESİ Mevcut fizik öğretisindeki yanlışlar, temel oluşturduğu materyalist düşünce sistemleriyle Dünya politikalarını olumsuz etkileyerek, humanist düşünce akımlarının, soykırımlarıa, ozon deliği, küresel ısınma, susuzluk, nükleer radyasyon gibi fiziksel faciaları önlemesine olanak bırakmamıştır. “Maddenin Sakınımı” yerine önerdiğim “Anti Materyalist Genel Fizik Sistematiği”, insanları felaketçi materyalist felsefeler yerine, insancıl felsefelere yöneltmesini hatırlatsın. ÖZET: * Giriş bölümünde, mevcut fizik öğretisindeki yanlışlıklara ve yanlış fizik öğretilerinin mesnet olduğu materyalist düşünce sisteminden kaynaklanan- ahlaki ve doğal facialara değinilmektedir. * Birinci bölümde, Bohr atom modelinin fizik yasalarına aykırılığını, gerçeği yansıtamayacağını savunuyoruz. * İkinci bölümde, tüm fiziksel ilişkilerin açıklanmasında, işlenmesinde, geliştirilmesinde ve öğrenilmesinde uygun, denel fizik yasalarına uyumlu “Genel Fizik Sistematiği Acar Önerisini” ni ,“sistemler arası etkileşim kuvveti formülü”nü tartışmaya sunuyoruz * İçincü bölümde, sistemler arasında oluşan kuvvet etkileşimi ve enerji aktarımı mekanizmalarını ele alıyoruz. * Dördüncü bölümde, bazı ünlü fizik teorilerinin geçersizliği gösteriliyor: kütle sakınımı, kütle- enerji eşdeğerliliği, Compton olayı, Einstein rölativite teorisi, kütlenin ve elektrik yükünün taneliliği gibi temel teorilerin, Coulomb elektrik çekim formülü ve Newton kütle çekim formülünün fiziksel gerçeklere karşı gösterdikleri aykırılıklar tartışmaya sunulmaktadır. * Beşinci son bölümde, ışık olayı, termodinamik, akışkanlar mekaniği, ışık tayfları gibi diğer olayların açıklanması için bazı matematiksel öneriler yapılmaktadır. Bu Bölümde, temel büyüklükler sistemi (mksA) (metre, kilogram, saniye, amper) yerine “mJsA” (metre, Jul, saniye, ampğer) sisteminin kullanılması önerilmektedir, zira, enerji, yani Jul, tüm enerji sistemlerinde (öteleme, dönme, elektrin, manyetik, yay, gravitasyon) mevcuttur ve bu günkü bilgilerimize göre, vardan yok edilemez ve yoktan var edilemez, sadece biçim değiştirebilir. 2 0. GİRİŞ: 0. Fiziğin, insanların sosyal davranışlarındaki etkisi Batı uygarlığının düşünce sisteminde, eski yunan- latin uygarlığının etkisi çok büyüktür. Eski zamanlarda dinsel inanışlar ve bilimsel kabuller iç içe olmuştur. Zamanın bilginleri hem filozof hem de dinsel etkin kişilerdi. /Gustav Mensching /1//. Batısal fizik-kimya bilimleri, düşünce sistemleri, “YOK” kavramini içermeyen eski Latin- Yunan dinsel-düşünce sistemi üzerine kurulmuştur. Romen rakamlarında “0” yoktur ve diğer dillerde, “YOK” kavramı, çok sayıda dolambaçlı kelimelerle karşılık bulmaktadır. Almancada: yok yerine (es gibt nicht ) : kelime olark anlamı: (VERİLMİYOR). Fransızcada ve İngilizcede (ABSENT), bu, latince “sentire” kelimesinden türetilmiş, “kelime karşılığı: hissiz- ruhsuz”. Varlığını koruyan tek nesnenin ‘madde’ olduğu kabul edilen bu, materyalist düşünce sistemi , insanların yaşam tarzlarında en etkin sistem olup, humanist sistemleri engellemektedir. Dolayesiyle, insanlık tarihi, ( haçlı seferleri, 1.- 2. dünya harpleri, bosna- Irak ira- bosna dinsel savaşları gibi bir dizi toplu insan cinayetleri ve ozon deliği, küresel ısınma- ışın kirliliği gibi doğa cinayetleri zincirinden oluşmaktadır . Bu çalışmamda, “maddenin sakınımı” kuralını geçersizliğini fiziksel olarak ispat ettiğimi savunup, antimateryalist fizik sistematiğini önermekle, materyalist düşünce felsefesinin mesnetsizliğini ispatlamayı ve insanların insancıl düşünme sistematiğine yönelmesini umuyorum. ___________________________________________________________________________________________________ 1.ATOM MODELLERİNDEKİ FİZİKSEL AYKIRILIKLAR (ATOM KAVRAMI, MODELSEL- SANAL BİR KAVRAMDIR, GERÇEK OLAMAZ) 1.1 Atomun sürekli elektromanyetik enerji yitirmesi hususu: Güncel atom teorilerindeki ortak ana düşünceye göre atom merkezlerinde (+) yüklü protonlar ve çevresinde belirli yörünge tünellerinde, güneş sistemindeki yıldızlar gibi, hareket eden (-) yüklü elektronlar bulunmaktadır. Bu çalışmada, bu düzenin bazı fizik yasalarına aykırı düştüğü görüşü tartışmaya sunulmaktadır. Pozitif ve negatif yüklerin varlığı, deneylerle sabittir. En küçük yük birimi olarak proton yükü: ep = 1,6.10-19As ve elektron yükü: e = -1,6.10-19As değerleri kabul edilmektedir (bu değerlerin, ölçüm değerleri olamayacağı aşağıda tartışılmaktadır). Bu paragrafta, elektronların pozitif yüklü çekirdek etrafındaki yörüngelerde hareket etmeleri hususunun fiziksel temellere ters gelişi tartışmaya sunulmaktadır. Örnek olarak hidrojen atomu alınsın (şekil 1.): Çekirdek ile elektron arasındaki N noktasında çekirdekten elektrona doğru yöneltilmiş elektrik alan şiddeti için şu temel denklem geçerlidir: EN = Ep + Ee; Ep=e/(4rp2) , Ee= e/(4re2) Bu eşitlikte, rp: N noktasının atom merkezindeki protondan uzaklığını, re: N noktasının elektrona uzaklığını, e: elektron yükünü ve elektriksel geçirgenlik sabitini vermektedir (Şekil 1). re – doğru parçasının yönü ve büyüklüğü, elektronun yörüngesi üzerindeki yerine göre değişmektedir. Bundan dolayı N noktasındaki elektrik alan şiddeti, zamana göre bir periyodik fonksiyon arz etmektedir. Elektron akımının oluşturduğu manyetik alan 3 Elektronun, yörüngesel hareketiyle oluşturduğu akım şiddetinin ortalama değeri Ie = f.e eşitliğiyle bellidir. Burada f: elektronun yörünge hareketindeki frekansı, yani yörünge üzerinde belirli bir kesitten birim zamanda kaç kez geçtiğini belirtmektedir. Bu akımın, elektron-atom doğru parçası üzerinde N noktasında oluşturduğu manyetik alan şiddeti H: H = Ie / 2re denklemiyle bellidir. Bu manyetik alan şiddeti, rp doğrultusuna dikeydir. Bu manyetik alanın şiddeti, elektronun yörünge üzerindeki yerine göre ve N noktasına olan uzaklığına göre değişmekte ve zamana bağlı periyodik bir fonksiyon göstermektedir. Bundan böyle N noktasında, etkin elektrik alan şiddeti E' nin yarıçap doğrultusunda (şekil 1.de y ekseni doğrultusunda) bir bileşkesi mevcuttur. Diğer taraftan, bu yarıçapa dik (şekil.1 1.de z ekseni doğrultusunda) etkin manyetik alan şiddeti H mevcuttur Bunun sonucu olarak bu noktada x ekseni doğrultusunda bir P- Poynting vektörü etkindir yani bu bölgeden birim zamanda ve x doğrultusunda birim kesitten Yörünge tüneli manyetik alan çizgisi H ep N e y y EN Şekij.1 x İe P N P=ExH kadar enerji yayılmaktadır ve N noktasını içeren birim hacimden birim zamanda bir miktar enerji azalmaktadır, sonuç olarak atom çekirdeği çevresinde bütün bölgeler için bu böyledir. Atom çekirdeği çevresindeki elektrik ve manyetik enerjinin buna göre sürekli azalması ve tüm elementlerin atomlarının zamanla yok olmaları gerekmektedir. Sayısal değerler, elektron, yörüngesi üzerinde dönerse, enerjisinin çok kısa sürede tükeneceğini göstermektedir. Niehl Bohr kendisi bu duruma karşılık "atomun enerji yitirmemesi pustulatı"nı (dayatmasını) ortaya koymuştur. SONUÇ: Atomların mevcut teoride tasarlandığı gibi var olmaları, yukarda anlatılan sebeplerden dolayı olası görülmemektedir. Bu modellerin, ancak kimyasal ve fiziksel ilişkilerin kavranabilmeleri için başvurulan sanal birer model olmaları söz konusudur. 4 Diğer taraftan, atomsal büyüklüklerin ölçüm değerleri de, ölçme tekniği öğretisi açısından, mümkün görülmemektedir. Bu husustaki çalışmamın sonuçları aşağıda verilmiştir: 1.2 ATOMSAL BÜYÜKLÜKLERİN ÖLÇÜLEBİLİRLİKLERİNİN TARTIŞILMASI : Literatürde ve öğrenimde, elektron yükü, atom yarıçapı, proton kütlesi gibi çeşitli fiziksel büyüklükler, ölçüm değerleri olarak verilmektedir. Bu çalışmada, bu gibi ölçümlerin ölçme tekniği bilimi açısından mümkün olup olmayacağı tartışmaya sunulmaktadır. Ölçmenin tarifi: (Hasan Önal /2/) “Fiziksel büyüklüklerin birbirleriyle karşılaştırılıp, karşılaştırma sonucunun sayısal olarak değerlendirilmesine ölçme denir.“ Ölçme işleminde dış etkenler, sonuçların doğruluk derecesini etkiler. Ölçme esnasında, ölçme sisteminden veya aygıtlarından dolayı işleme giren harici enerjinin veya gücün (Wh veya Ph), ölçülecek nesnenin enerjisine veya gücüne (Wn veya Pn) oranı: „ bağıl etki derecesi (e)“dir e = Wh / Wn veya e=Ph / Pn ve ölçümün hassasiyetini belirtir. Ölçme işleminde değerlendirmenin yapıldığı son nokta, insan beynidir. Zihinsel karşılaştırmada temel unsur, beyinsel algılamadır. Beyinsel algılamada en hassas kanal gözdür. Şimdi görsel algılamanın alt sınırını saptayalım: Dolunayın ışık enerji yoğunluğu 3x10-4 W/m2‘dir (/3/ S:76). Göz, Ay parlaklığındaki bir cismi algılamak için, yani bir süre baktıktan sonra, gözleri kapatarak, görülen cismi hayalde canlandırabilmek için, bu cisme bir kaç saniye bakmak gerekmektedir. Bu süreyi bir saniye mertebesinde alabiliriz. Gözbebeğinin giriş kesiti: 3x10-5 m2 mertebesindedir. Bundan böyle, görsel algılama için gerekli minimal enerji:10-8 Ws mertebesindedir. Bundan böyle, ölçme işleminde gözün algılayabileceği minimal enerji mertebesel olarak: Wömin = (3x10-4 W/m2)* ( 3x10-5 m2 ) = 10-8 Ws dir. Atomsal olaylarda, ölçülmesi istenilen söz konusu enerjiler, verilere göre bir kaç elektronvolt mertebesindedir. Yani ölçülecek nesnenin enerjisi Wn için Wn = 1 eV denklemi yazılabilir. Ölçüm düzeni ve ölçü aletleri ne kadar hassas olursa olsun en sonunda beynin algılayabileceği en küçük enerji değeri Wömin = Wh + Wn = 10-8 Ws mertebesindedir. Nesne enerjisi ve algılanabilecek ölçüm değeri arasındaki farkın, ölçüm düzeneğinden veya ölçüm aletlerinden takviye edilmesi gerekmektedir. Düzenek nekadar hassas olursa olsun, sonuçta bağıl etki derecesi astronomik değerler almaktadır. Yukardaki denklemlerden bağıl etkileme derecesi hesaplanırsa: e = 10-8 Ws / 1e.V : = 1011 ( sonsuz olarak kabul edilebilecek mertebe) 5 ilişkisi çıkmaktadır.Yani ölçülecek olayın enerjisi, gözün algılayabileceği minimal enerjinin (onüzerionbir)‘de biridir , yani bağıl olarak sıfır olarak kabul edilebilir. Bu da atomik olayların ölçülmelerinin olanaksız olduğunu göstermektedir. Bir başka görüş açısı: Atomların ve parçacıklarının özel mikroskoplarla görülebildiği sanılmaktadır. Gözün algılaması için göz bebeğinden içeri giren gerekli ışık enerjisi, ay ışığı güç yoğunluğundan ve göz bebeğinin kesit alanından hareketle hesap edilirse Pmin = 10-8 W mertebesindedir. Bu ışık gücü, incelenmekte olan atom parçacığından yansıtılacaktır. Bu ışık, atom çekirdeğinin çapı söz konusu olduğunda, atom çekirdeğinden yansıtılacaktır. Çekirdeğin kesit yarıçapı (/3/,S:59) Rç = 10-13 cm olarak verilmektedir. Böylece çekirdeğin kesit alanı Aç = 10-26 cm2 mertebesindedir. Gözün algılayabileceği enerjiyi yansıtabilmesi için atom çekirdeği üzerine verilmesi gereken ışık gücü yoğunluğu: Pn = Pö / Aç = 10-8 W / 10-26 cm2 = 1014W/m2. mertebesindedir. Diğer yandan güneşin parlaklığı Pg = 103W/m2 olduğuna göre (/4/, S:35-36) çekirdeğe verilen ışığın, güneşe göre 1011 kat daha fazla parlak olması gerekmektedir. . Bu parlaklık elde edilemez ve barındırılamaz da. Bundan böyle elektron yükü, proton kütlesi gibi atomsal verilerin ölçüm değerleri olarak kabulü olanaksız görülmektedir. Bunlar, belirli ön kabuller altında bazı ölçüm verilerinden türetilen teorik sanal veriler olarak kabul edilebilirler. Mevcut atom teorisinin bir başka çıkmazı, Compton olayının açıklamasında görünmektedir. Bu husus aşağıda ele alınacaktır. Hakeza, Einstein görecelik teorisi de, yine aşağıda 3. bölümde gösterileceği gibi, genel fiziksel davranışa ters düştüğünden, temelden sakattır. _____________________________________________________________________________ 2. DENEL FİZİK SİSTEMATİĞİ TABLOSU (ACAR ÖNERİSİ) Fiziksel olayların açıklanmasında, yukarda anlattığımız bunca sakıncalı duruma rağmen, dikkatlerin atom kavramında takılıp kalmasından dolayı, gerçek ilişkiler ihmal edilmiştir. Biz bu çalışmamızda, fiziksel olayların gerçek ilişkilerini öne çıkarmayı amaçlıyoruz. Burada, 6 - kütle çekim dışında- enerji sistemlerdeki kullanılan enerji formüllerinin gösterdikleri analojiden hareket ettik: Öteleme enerjisi: E=mv2/2 ; dönme enerjisi: E=I.2/2; elektrik enerjisi: E=CU2/2; .manyetik.enerji: uzaryay enerjisi: E=.kslu2/2; döneryay.enerjisi: E=.kst2/2 Çalışmamızda, alttaki basit enerji düzenekleri temel alınmıştır. 2.1. BASİT HOMOJEN ENERJİ DÜZENEKLERİ: 2.1.1-ÖTELEME SİSTEMİ Şekil 2.1’de belirtildiği gibi, “Lo” uzunluğunda, “Ao” kesitinde “” yoğunluğunda, Vo hacminde, sağa, uzunluğu doğrultusunda “F” kuvveti etkisinde olup “a” ivmesi ve “v” hızıyla hareket eden silindirsel bir m kütlesi esas alınmıştır. Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan öteleme büyüklükleri arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. v Ao Şekil 2.-1 Lo 2.1.2. DÖNME SİSTEMİ Şekil 2.2’de belirtildiği gibi, “ro” yarıçapında “Ao” kesitinde, “” yoğunluğunda, Lo çember boyunda, Vo hacminde, “” açısal hızıyla kendi etrafında dönen simit biçimindeki kütle ele alınmıştır. Döndürme momenti, açısal hız ve açısal ivme şekilde belirtilen saat yönündedir. Simidin kesit yarıçapı, simit yarıçapına göre çok küçük alınmıştır. Simidin ortalama çember uzunluğu Lo=2ro ile bellidir. Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan dönme büyüklükleri arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. Mro ro Lo Şekil.2.2 Ao o 2.13. ELEKTRİK SİSTEMİ Şekil 2.3’te belirtildiği gibi, Ao kesitinde, Lo mesafeli U gerilimli , dielektrik çarpanı olan, Vo hacminde, paralel plaka kondansatörü esas alınmıştır. Plakalara, birer sarımlı iki sargılı bir transformatörün çıkış uçlarından alınan U- gerilimi bağlanmıştır. Transformatör kontrol edilebilir bir 7 emk- akım üreteci tarafından beslenmektedir. Besleme sargısının verdiği io besleme akımı, nüve içinde bir manyetik akısını oluşturmaktadır. Besleme akımının değiştirilmesi ile manyetik akı da değişir. Bu değişimden dolayı Transformatörün diğer sargısının uçlarında “U” gerilimi indüklenir. Bu gerilim, Trafo nüvesindeki akı'nın türevine eşittir. Dolayısıyla akı da, gerilimin zamana göre integrali için bir büyüklüktür. Kondansatör plakaları, U- geriliminin sebep olduğu i –akımıyla yüklenmektedir. Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan elektriksel büyüklükler arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. i i0 +Q L0 A0,U emk Şekil. 2.3 -Q 2.1.4. MANYETİZMA Lo çember uzunluğunda , Ao kesitinde, permeabilitesi olan, Vo hacminde, simit şeklindeki bir manyetik çekirdeğe birer sarımlı iki sargılı bir trafo temel alınmıştır. Sol, pirimer sargı uçlarına seri olarak bir kondansatör ve bir de kontrol edilebilen emk- akım üreteci bağlı olsun. Sağ, diğer sargı açıktır ve uçları arasında uS gerilimi ölçülmektedir. Tek sarımlı primer sargıdan tüm akımı geçsin, manyetik çekirdek dışındaki alan göz ardı edilsin. Ayni şekilde, iletkenlerin dirençleri de yok sayılsın Bu tüm akım: , kontrol edilebilen bir akım üreten emk- aygıtı ile sağlansın. Geçen akım, seri bağlı yükleçlerde biriktiğinden, bu biriken “tüm yük” elektrik akımının zamana göre integralini, yani “manyetik birikimi” verir. Simit çekirdeği çevreleyen ikinci bir spire bir gerilim ölçer bağlansın. Bu spirde ölçülen gerilimin manyetik iletkenliğe bölümü (tüm akımın, nın zamana göre ivmesini (‘ us/, yani manyetik ivmeyi verir. Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan manyetik büyüklükler arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. Lo 0 Ao -Qt us + Qt emk Şekil 2.4 2.1.5. UZARYAY DÜZENİ 8 Uzunluğu Lo, kesiti Ao, V0 hacminde, yay sabitesi k sl olan esneklik modülü E sl olan Ksl kuvvetiyle gerilip uzunluğu usl kadar değişen bir yay esas alındı. Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan uzaryay büyüklüklei arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. Ao K sl Şekil 2.5 2.1.6. DÖNERYAY DÜZENİ Lo usl Uzunluğu Lo, kesiti Ao, ortalama yarıçapı ro, Vo hacminde, olan silindirik katman. Katman kalınlığı, silindir yarıçapına göre çok küçük, Alt tabanı sabit, üst tabanı, Kst döndürme kuvvetiyle veya Mst=Kst.ro: yay- döndürme momentine orantılı olarak açısı kadar silindir ekseni etrafında burkuluyor. Kayma gerilimi = Kst/Ao: kesit boyunca homojen kabul ediliyor, kayma modülü: Burkulma modülü : Gsl olsun. Şu ilişki geçerlidir: Mst = G.ro2 Ao/Lo. = kst . ; (kst : Döneryay çarpanı) Altta 2.2. bölümdeki tablolarda yer alan döneryay büyüklükleri arasındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. ro Ao Lo Mst Ψ Şekil 2.6 2.1.7- KÜTLE ÇEKİM (GRAVİTASYON) DÜZENİ Noktasal iki elektrik yükü (Q1,Q2) arasındaki (FC) Coulomb kuvvetiyle, iki noktasal kütle (m1,m2) arasındaki (Fgr) gravitasyon kuvveti denklemleri analoji gösterir. FC = Q1 Q2 / (4r2) - F gr = M1 M2 / d2 : Fgr = m1 m2 / (4grd2) ; gr4 Bu analojiden hareket edilerek, gravitasyon sabitesi yerine kütle çekim geçirgenlik çarpanı kavramı gr (4 tanımlanmış ve tablodaki gravitasyon enerji düzeni denklemleri türetilmiştir. Burada düzenek olarak, aralarında Lo mesafesi olan Ao alanlı, Vo hacimli iki paralel kütlesel plaka ve aralarındaki hacimde etkin gravitasyon sabitesi esas alınmıştır; kütleler birbirlerini çekmektedir ve farklı işaretli elektrik yüklü plaka-kondansatördeki durumdan analoji çekilerek altta 2.2. bölümdeki tablolardaki kavramlar türetilmiştir. Tablolarda yer alan gravitasyon büyüklükleri araındaki ilişkiler, bu şekildeki düzenekle gerçekleştirilmektedir. 9 m1 Ao Şekil. 2.7 gr Lo m2 2 .2 (ACAR) GENEL FİZİK SİSTEMATİĞİ DENKLEMLERİ Yukarıdaki enerji sistemlerine ait mevcut eşitlikler arasındaki analojilere dayanarak Mevcut denklemlerden oluşan acar fizik denklemleri sistematiği tablosu tarafımdan düzenlenmiş ve altta 1.tabloda sunulmuştur. Bu tabloda sütunlar, enerji sistemlerine ayrılmıştır. Satırlara ise, sistemlerin ayni matematiksel davranışı gösteren fiziksel kavramları yerleştirilmiştir. Tabloda kullanılan enerji sistemlerine ait çift harfli alt indisler, ingilizce terminolojiden alınmıştır Burada çok geniş kapsamlı bir analoji ortaya çıkmıştır. Analojinin bu denli geniş kapsamlı olması, bu analojinin rastlantı olmadığını, analojiden öte, fiziksel zorunluluk olduğunu göstermektedir. Tablo 1.deki boş hücreler gölgelendirilmiştir. Elementlerin Periyodik Tablosundaki bazı boşlukların sonradan keşfedilen elementlerle doldurulduğundan esinlenerek, bu boş hücrelerin tablo sistematiğine uygun olarak doldurulması için tarafımdan (mevcut terminolojide kullanılmayan) uygun yeni kavramlar önerilmiş, boşlukların doldurulduğu, kullanılan terimlerle birlikte önerilen yeni genel terimleri de içeren "denel acar fizik denklemleri sistematiği tablosu " düzenlenerek, bu çalışma kapsamında irdelenmeye sunulmuştur. Burada yasalardan ve matematiksel ilişkilerden hareket edilmiş ve genel tablo tamamlanmıştır. Henüz kullanılmayan kavramlar altta 2.3. bölümde açıklanmıştır. Önerilen yeni kavramlar 2. tabloda kalın puntalarla yazılmıştır. Bu gün şu anda kullanılmayan bu yeni büyüklüklerin araştırılması önerilir. Tabloların en solundaki sütunlarında, satır numaraları, tablo satırlarındaki kavramlara göre önerillen ortak kavram isimleri ve önerilen kavramlara alfabetik sıraya göre rümuzlar önerilmiştir. Soldan ikinci sütunlarda, satırlar arasındaki matematiksel ilişkiler verilmiştir. Tabloların üst satırında, enerji sistemlerinin isimleri, iki harfli rümuzlarının seçildiği ingilizce sözlükleri verilmiştir. Önerilen “ortak isimler” ve rümuzları, koyu puntalarla 2. tabloya yerleştirilmişlerdir. . Önerilen eşdeğer kavramlara, alfabetik sıraya göre rümuzlar verilmiş ve tabloda koyu karakterli yazılmıştır. Kavramların mevcut kullanılan isimleri ve rümuzları yanında, öğrenmeyi çok kolay kılacak olan ortak isim ve rümuz önerileri de sistematiğe göre yazılmıştır (örneğin: : (genelde ) sığa :Dac : (ötelemede: kütle:m: öteleme sığası:Dtr :: atalet momenti : I: dönme (rotatif) sığa: Dro;: elektrik sığası:C: elekrtrik sığası:Del; manyetik iletkenlik değeri.: manyetik sığe:Dma ; uzar yay sabitesi: ksl : uzaryay sığası : Dsl, vs. Rümuzların alt indisleri, uluslararasılık açısından ingilizce kelimelere uydurularak düzenlenmiştir. İkinci tabloda, tek sayfaya sığdırılması için, isimler kısaltılarak yazılmıştır Bu ikinci tabloda, her sistem için ayrı kullanılan terminolojinin yanında, genelde kullanılabilecek ortak isimler önerilmiştir. Ne var ki, tabloya sığabilmeleri için, kısaltımlar yapılarak yazılmıştır. 10 Fakat, mevcut bilinen- kullanılan isimler birinci tabloda, önerilen isimler de üçüncü tabloda kısaltılmaksızın yazılmıştır. Üçüncü tabloda ise yalnızca önerilen isimler- genel terminoloji yer almaktadır. Elementlerin Periyodik Tablosundaki bazı boşlukların sonradan keşfedilen elementlerle doldurulduğu gibi, bu gün şu anda kullanılmayan bu yeni büyüklüklerin araştırılması önerilir. “Enerji” kelimesi, yunanca kökenli olup “iş” anlamı kapsamındadır yani “öteleme enerji sistemi” ilişkilerini belirtmektedir. Fakat bu kavram, tüm “enerji” sistemlerini kapsamaktadır ve doğada – şu anki bilgilerimize göre- değişmeyen- azalıp- çoğalmayan / ebedi olan / tek fiziksel büyüklük olan bu kavram için, doğanın özü anlamına gelen “ACUNÖZ” ismini ve detayda öteleme enerjisi: öteleme özü; elektrik enerjisi: elektrik özü v.s. şekilde kullanılmasını öneriyorum. Bu hususlara “genel fizik denklemleri tablosu” bölümünde değinilecektir. 2.3. GENEL DENKLEM TABLOSUNDA ÖNERİLEN YENİ KAVRAMLAR 2.3.1. ÖTELEME * Öteleme alan şiddeti: hızın, o noktadan geçen hız doğrultusundaki kütle uzunluğuna bölümü; * Öteleme akı yoğunluğu: hıza dik birim kesite tekabül eden momentum, * Öteleme geçirgenlik sayısı : öteleme akı yoğunluğunun, öteleme alan şiddetine bölümü. * Öteleme etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. 2.3.2. DÖNME * Dönme akı yoğunluğu: birim kesitteki simidin açısal momentumu, veya birim kesite tekabül eden açısal momentum * Dönme alan şiddeti: açısal hızın simit uzunluğuna bölümü * Dönme geçirgenlik sayısı: dönme akı yoğunluğunun dönme alan şiddetine bölümü. * Dönme etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. 2.3.3. ELEKTRİK * Elektrik ivmesi: Öteleme sisteminde, hızın zamana göre türevi ivmeyi vermektedir. Buna eşdeğer olarak, elektrik sisteminde "elektrik ivmesi" tanımlandı: Tabloda, ötelemedeki "hız"a tekabül olan "U" geriliminin yani "U=(Q/C)" ibaresinin türevi, yani düzenekteki (i) akımının kapasiteye bölümü (i/C), elektrik ivmesini vermektedir. * Elektriksel birikim: Öteleme sisteminde, hızın zamana göre integrali, "yol"u vermektedir. Tabloda bu satıra genel olarak "birikim" adı verilmiştir. (ötelemedeki "hız"a tekabül eden) "U" geriliminin integrali ki bu kavram, nüvedeki manyetik akıyı vermektedir, buna "elektriksel birikim" tanımı verildi. * Elektrik etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. 2.3.4. MANYETİZMA *Manyetik ivme: Öteleme sisteminde, hızın zamana göre türevi ivmeyi vermektedir. Buna eşdeğer olarak, manyetik sistemde de "manyetik ivme'yi" tanımladık: Tabloda, ötelemedeki "hız"a tekabül eden " tüm akımının" yani "=(/)" ibaresinin zamana göre türevi, yani (='=us/spin gerilimin manyetik iletkenlik değerine bölümü, manyetik ivmeyi vermektedir. *Manyetik birikim: Öteleme sisteminde, hızın zamana göre integrali, "yol"u vermektedir Tabloda bu satıra genel olarak "birikim" adı verilmiştir. (ötelemedeki "hız"a tekabül olan) " tüm akımının" integrali , ki bu kavram, sistemdeki kondansatör plakalarında biriken Qt - elektrik tümyükünü vermektedir, buna "manyetik birikim" tanımı verildi. 11 * Manyetik etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. 2.3.5. UZARYAY *Uzaryay aktörü: Kuvvetin zamansal türevi. * Uzaryay ivmesi: yay uzamasının zamana göre türevi. * Uzaryay birikimi: yay uzamanın zamana göre integrali. * Uzaryay gücü: Yay enerjisinin zamana göre türevi. Bu kavramlar, hareketli uzaryay üzerinde fiziksel olarak gerçekleştirilebilir. * Uzaryay etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. Tablo:1: Mevcut denklemlerden oluşan acar fizik denklemleri sistematiği tablosu .matematiksel .ilişkiler .öteleme .dönme. -transmi .rotating .tting.tr.tr. .ro.ro.ro .acun .öz Aac-(1) (4)(2)2 DacBac2 2 2 .dönmee .elektrike .nerjisi .nerjisi :E=I.2/2 E=CU2/2: .manyetik .enerji: .belirti Bac-(2) .d(3) .d(4) .dCac .dDac .öteleme enerjisi E=mv2/ 2 .hız:v : .uzaryay .spring .langthy .sl.sl. .uzaryaye .nerjisi E=.kslu2/2 .açısal .hız: .tümakım : .akı Cac-(3) .d(1) .d(2) DacBac .momen .tum: L1=.m.v. .açısalmo .eletrik .mentum .yükü: Q=CU: H=I.. .sığa Dac-(4) .d2(1) .d2Aac .d(2)2 .dBac2 .kütle:m: .ataletmo .menti :I .d(1) .güç Eac-(5) .dto GacBac =Aac’ .öteleme .gücü: P=Fv=E’ .dönme .gücü:P =M' .d(2) .ivme Fac-(6) .dto Bac’= Gac/Dac .ivme:a =F/m: .açısal .ivme: .aktör Gac-(7) .d(3) .dto Cac'= DacFac .kuvet: F=LI' =m.a:: .özyo .ğun .luğu Hac -(8) .d(1) .dVo KacBac2 2 .alan .şid .deti Iac(9) .akıyo .ğun .luğu Jac(10) .özgül .sığa Kac .d(2) .dLo .dBac .dLo .d(3) dAo .dCac dAo .d(4) .dVo Dac/Vo .döndür .memo .menti M=I .ötelemee .dönme .nerjiyo .enerji .ğun.luğu .oğunluğu :etr=v2/2:. .ero= .d(E)/dVo 2 2 =ro /2 .yoğnluk : .m/Vo.: .gravitasyon. gravi.tation .gr.gr.gr .yayuzama :u .döneryay .springtor .sional.st .st.st .döneryay .enerjisi: E=.kst2/2 . .yaydönü: Ψ .manyetik .akı :m= .yaykuveti :Ksl= ku.u:. .döndürme .momennti Mst=kstΨ .kütle:m: .elektrik .sığası: C=Ao/Lo .manyetik .iletkenlik :=.A/L: .uzaryay .sabiti: .ksl= Esl.Ao/Lo .döneryay .sabit: .kst= Gro2Ao/Lo .elektrik .gücü P=U.i= E’ .manyetik .güç P=.us=E’ .elektrik .akımı :i= Q': .spingeri .limi: .us=m' .elektrik .enerjiyo .ğunluğu: :eel=E/Vo =DE/2. .manyetik .enerjiyo. .ğunluğu :ema= BH/2:. .uzaryaye .nerjisi .yoğunlu .ğu..esl= /2:. .elektrik .alanşid .deti::E =U/Lo .deplas .man: .bağıluza .ma: .u/Lo D=Q/A .manyetik .alanşid .deti:H= /Lo: .manyetiki .indüksiyon B=m/Ao. .elektrik .özgülsı .ğası:ce= C/Vo=/Lo2 .manyetik .özgülsığa .sı:cm= /Vo=/Lo2 .uzaryay .özgül .sığası: .cu=.ku/Vo =Eu/Lo2 .elektrik .elec.trical .el.el. .gerilim:U .manyetik .magnetic .ma.ma. .çekme .gerilimi: =Ku/Ao .bağıldön .me:/Lo =/(Gro) 12 .geçir .genlik Lac(12) .birikim Mac. (13) .etki .kuvet Nac-(14) (10) (9) KacLo2 (2)dto Bacdto Yol:Y =vdto açı:= dto: 9d(3) Iac1dCac2 .dielektri .permea .site .bilite:= :D/E= B/H=cmLo2 2 ceLo Manyetik .tümyük: .akı: Qt= =usdto: dt: .elektrik .kuveti Nel12= Iel1dCel2: (U/Lo)1d(Q)2 .elastisite :Eu= .cuLo2 .gravitas .yongeçir .genliği gr=1/() Tablo.2. boşlukların doldurulduğu kullanılan terimleri ve önerilen yeni genel terimleri içeren genel acar fizik denklemleri sistematiği tablosu: .genel .tanım. .matematiksel .ilişkiler .öteleme-trans .dönme.rota . mitting.tr.tr. .ting.ro.ro.ro .acun .öz Aac-(1) (4)(2)2 2 .enerji:E= mv2/2:ötele .me özü: Atr= DtrBtr2/2 .hız:v : ötel. .belirti:Btr DacBac2 2 .belirti Bac-(2) .d(3) .d(4) .dCac .dDac .akı Cac-(3) .d(1) .d(2) DacBac .sığa Dac-(4) 2 .d (1) .d(2)2 2 .d Aac .dBac2 .elektrik.elec .trical.el.el. .manyetik.mag .uz.aryay.sprin .döneryay.spring. .netic.ma.ma. .glangthy.sl.sl. .torsional.st.st.st .dö.enerji:E= I.2/2: .dönmeözü Aro= DroBro2/2 .açısalhız .dö. belirti: Bro .el.ensi:E= CU2/2: .el.özü: Ael=DelBel2/2 .uz.yyenj.E= .kslu2/2 .uz.yy.özü: :Asl=DslBsl2/2 .gerilim:U .el.belirti Bel .man.enerji: .many.öz Ama= DmaBma2/2 .tümakım: man..belirti: Bma .yayuzama:u .yaydönü:Ψ: :uz.yay.belirti: .döner.yay Bsl .belirti:Bst .grav. belirti. .momentum: L1=.m.v. öte.akısı: Ctr=DtrBtr .açısalmo .mentum:H= I..dö.akısı: Cro=DroBro .el.yükü:Q= CU:.el.akısı :Cel=DelBel .manyetik akı :m=: Cma=DmaBma .yaykuveti:Ksl= .dön.momenti.: ku.u:.uz.yay Mst=kstΨ= .akısı: .dön.yayakı:Cst Csl=DslBsl .kütle:m: gravit. .akısı:Cgr= DgrBgr .kütle:m:ötl .sığası:Dtr= LtrA0/Lo .atal.momen .ti:I:dö.sığa .sı:Dro= LroAo/Lo .el.sığası:C= Ao/Lo:Del= LelAo/Lo .dö.gücü: P=M': Ero=GroBro =Aro’ .açısalivme: dö.iv. :Fro=Bro’= Gro/Dro .el.gücü:P= U.i=E’: Eel= GelBel=Ael’ .dön.yayenerjisi: E=.kst2/2: .dönyy.özü: Ast=DstBst2/2 .gravitasyon.gravi .tation.gr.gr.gr .grav.özü.:Agr= DgrBgr2/2 =m2Lo/Ao Bgr=CgrLo/(Lgro =mLo/o =DstBst .man.iletk:= .A/L:ma. .sığa:Dma= LmaAo/Lo .uz.yaysabiti:ksl .dön.yaysabit:kst= .grav.sığası=Dgr =Esl.Ao/Lo:uz. Gro2Ao/Lo:dön.yy =LgrAo/Lo= .yy.sığa: .sığa: o/Lo Dsl=LslA0/Lo .many.güç:P= .us=E’: Ema=GmaBma =Ama’ .man.ivme: Fma=Gma/Dma =Bma’ ='=us/ Dst=LstA0/Lo = Ao/(4grLo) .uzaryaygücü: Esl=GslBsl=Asl’ Döneryaygcü: Est=GstBst=Ast’ .gr.gücü:Egr= GgrBgr=Atgr’= m'm/(AoLo)? .uzaryayivme Fsl=Bsl’= Gsl/Dsl .döneryayivmesi: .gr.iv:Fgr = Fst=Bst’=Gst/Dst Ggr/Dgr=Bgr’ =m‘Lo/(Ao) .güç Eac-(5) .d(1) .dto GacBac =Aac’ .öte.gücü:P= Fv=E’:Etr= GtrBtr=Atr’ .ivme Fac-(6) .d(2) .dto Bac’= Gac/Dac .ivme:a=F/m: öte..iv.:Ftr= Btr'=Gtr/Dtr .aktör Gac-(7) .d(3) .dto Cac'= DacFac .kuvet:F=LI' =m.a::öte. .aktörü:Gtr =Ctr'=DtrFtr .dö.momenti: M=Idö. akt.:Gro= Cro'=DroFro .el.akımı:i= Q':el..aktörü: Gel=Cel' =DelFel .spingerilim: .us=m':ma. aktör:Gma= Cma'=DmaFma .uzyayaktörü: Gsl= Csl'= DslFsl .döneryayaktörü: Gst=Cst'=DstFst .grav.aktörü' =Ggr=Cgr'= GrFgr:=m' .özyo .ğun .luğu Hac-(8) .d(1) .dVo KacBac2 2 .döneryayöz .yoğun.luğu: Hst=dAst/dVo = Kst.Bst2/2 .grav.en.yğ:eg =Hgr = dAgr/dVo = Kgr.Bgr2/2 =m2/Ao .dBac .dLo .el.enerjyoğl :eel=E/Vo= DE/2:.el.öz. .yoğ.Hel= dAel/dVo= Kel.Bel2/2 .el.alanşidde .ti:E=U/Lo: Iel=dBel/dLo .uzaryayen.yğ. .esl=/2:.uzyy. .özyoğ.Hsl= dAsl/dVo =Ksl.Bsl2/2 .d(2) .dLo .dö.enerjyoğ .erod(E)/dVo 2 2 =ro /2:.dö .özyoğ..Htr =dAro/dVo =KroBro2/2 .dö.alanşid .deti:Iro= dBro/dLo = / L o .man.en.yoğ :ema=BH/2:.ma. .özyoğ.Hma= dAma/dVo =Kma.Bma2/2 .alan .şid .deti Iac-(9) .öte.enerji .yoğ.:etr= v2/2:.öt.öz. .yoğ.Htr= dAtr/dVo =Ktr.Btr2/2 .öte.alan şiddeti: Itr=dBtr/dLo = v/Lo .man.alan.şid deti :H=/Lo: Ima=dBma/dLo .bağıluzama: .u/Lo:.uzryyal .şidti: Isl=dBsl/dLo .bağıldönme:/Lo =/(Gro):dön.yay .al..şid: Ist=dBst/dLo .grav.al.şid:Itr= .dBgr/dLo= m/Ao .akıyo .ğun .luğu Jac-(10) .d(3) dAo .dCac dAo .öte.akıy:Jtr= dCtr/dAo =L1/Ao= Lov .dö.akıyoğ.: Jro=dCro/dAo =H/Ao ro2Lo .deplasman: D= Q/A :el.akıyoğ.: Jel=dCel/dAo .man.indüksy.:B=.çekmegerilimi: .dönyay.akıyo.: m/Ao.ma. =Ku/Ao:uzry. Jst=dCst/dAo .akı.yoğ. .akıyoğ: ro Jma=dCma/dAo Jsl=dCsl/dAo .yoğnluk: m/Vo.:öte.öz .gül sığası: Ktr=dDtrdVo .dö.özgülsı ğası:Kro= dDrodVo .ro2:= d(I)=d(Vo ) .el.özgülsığa .sı:ce=C/Vo= /Lo2:Kel= dDeldVo =KelLo2 .man.öz.sığa .sı:cm=/Vo= /Lo2: Kma= JmaLo2= dDmadVo .d(4) .özgül .dVo .sığa Kac- Dac/Vo .el.ivmesi : Fel= Bel’=Gel/Dtel .gravit.akıyoğ = Jgr=dCgr/dAo =m/Ao =Mst/Ao .uz.y.öz.sığası: .cu=ku/Vo= Eu/Lo2= Ksl=dDsldVo .dö.yayöz.sığası: .grv.öz.sığası Kst=Gro2/L2o= Kgr=Dgr/Vo = dDstdVo 1/(4Lo2) =ky/Vo 13 (10) .geçir (9) .gen .lik Lac-(12) .biri (2)dto .kim Mac-(13) .etki .kuvet Nac-(14) 9d(3) KacLo2 Bacdto Iac1dCac2 .öte.geç.liği: Ltr=Itr/Jtr= KtrLo2 =Lo2 .yol:Y=vdto :ötl..birk: Mtr=Btrdto .dö.geçirgnl: Lro=Iro/Jro= KroLo2 =ro2Lo2 açı:=dto: dö.bir. Mro=Brodto .dielektrisite :D/E=ceLo2 :el.gçirgenl.: Lel=Iel/Jel=KelLo2 .many.akı: =usdto:el. .birikimi: Mel=Beldto .ötelemekuveti .dönmekuveti .elektrikkuveti Ntr2=Itr1dCtr2= Nro2=Iro1dCro2: Nel2=Iel1dCel2: (v/L o)1d(mv)2 (/L o)1d(H)2 (U/L o)1d(Q)2 .permeailite:= .elastisite:Eu= B/H= cmLo2:ma .cuLo2: .uzyy .nge.çirg.lk:Lma=.geçrg.:Lsl= Ima/Jma=KmaLo2 Isl/Jsl= Ksl.Lo2 .tümyük:Qt= .uz.yaybrk: Msl= dt:many. .birikim Bsldto=udto Mma=Bmadto .manyetikkuvet .uzaryaykuveti Nma2=Ima1dCma2 Nsl2=Isl1dCsl2 :(/L o)1d()2 :(u/L o)1d(K)2 .döneryaygeçirg. .grav.geçirg:Lgr :Lst=Ist/Jst= =Igr/Jgr=KgrLo2 KstLo2=Gro2 =gr=1/() .döneryaybirikimi Lst=Bstdto=Ψdt .grav.birk: Mgr= Bgdto: m(LoAo)dto .döneryaykuveti Nst2=Ist1dCst2 ::(Ψ/L o)1d(M)2 .kütleçekimkuveti Ngr2=Igr1dCgr2 :(m/Ao) 1dm2 Tablo.3. boşlukların doldurulduğu önerilen yeni genel terimleri içeren genel acar fizik denklemleri sistematiği tablosu: .genel .matematiksel .tanım. .ilişkiler .acun .öz Aac (1) .belirti Bac (2) .akı Cac (3) .sığa Dac (4) .güç Eac (5) .ivme Fac (6) .aktör Gac (7) .özyo .ğun .luğu Hac (8) .alan .şid .deti Iac (9) .akıyo .ğunlu ğu Jac (10) .özgül .sığa Kac .geçir .genlik Lac (12) .öteleme -trans mit .ting.tr.tr. (4)(2)2 DacBac2 .öteleme 2 2 .özü:Atr =DtrBtr2/2 .d(3) .dCac .öteleme .d(4) .dDac .belirtisi: Btr .d(1) DacBac .öteleme .d(2) .akısı: Ctr=DtrBtr .d2(1) .d2Aac .öteleme .d(2)2 .dBac2 .sığası:Dtr =LtrA0/Lo .d(1) GacBac .öteleme .dto =Aac’ .gücü:Etr =GtrBtr =Atr’ .d(2) Bac’= .öteleme .dto Gac/D .ivmesi Ftr=Btr'= ac Gtr/Dtr .d(3) Cac'= :öteleme .dto DacFac .aktörü Gtr=Ctr' =DtrFtr .d(1) KacBac2 ..öteleme .dVo 2 .özyoğun .luğu:Htr= dAtr/dVo =Ktr.Btr2/2 .d(2) .dBac .öteleme .dLo .dLo .alanşid .deti:Itr= dBtr/dLo .d(3) .dCac .öteleme dAo dAo .akıyoğun .luğu:Jtr= dCtr/dAo .d(4) .dVo Dac/Vo (10) (9) KacLo2 .öteleme .özgül .sığası: Ktr= dDtrdVo .öteleme .geçirgen .liği:Ltr= Itr/Jtr= KtrLo2 .dönme .rotating .ro.ro.ro .elektrik .electri .cal..el.el. .manyetik .magnetic .ma.ma. .dönme .özü:Aro= DroBro2/2 .dönme .belirti .si: Bro .dönme .akısı:Cro =DroBro .dönmesı .ğası:Dro =LroAo/Lo .dönmegü .cü:Ero= GroBro =Aro’ dönme .ivmesi. Fro=Bro’ =Gro/Dro .dönme .aktörü Gro=Cro' =DroFro .dönme .özyoğun .luğu:Htr =dAro/dVo =KroBro2/2 .dönmea .lanşid .deti:Iro= dBro/dLo .dönme .akıyo .ğunlu .ğu:Jro= dCro/dAo .dönme .özgülsı .ğası:Kro= dDrodVo .elektrik .özü:Ael =DelBel2/2 .elektrik .belirti .si: Bel .elektrik .akısı:Cel =DelBel .elektrik .sığası:Del =LelAo/Lo .elektrik .gücü:Eel =GelBel= Ael’ .elektrik .ivmesi : Fel=Bel’ =Gel/Dtel .elektrik .aktörü: Gel=Cel' =DelFel .elektrik .özyoğun .luğu:Hel= dAel/dVo= Kel.Bel2/2 .elektrika .lanşiddeti :Iel= dBel/dLo .elektrik .akıyoğun .luğu:Jel= dCel/dAo manyetik .öz:Ama= DmaBma2/2 .manyetik .belirti: Bma .manyetik .akı:Cma= DmaBma :manyetik .sığa:Dma= LmaAo/Lo .manyetik .güç:Ema= GmaBma =Ama’ .manyetik .ivme:Fma =Gma/Dma =Bma’ :manyetik .aktör:Gma =Cma'= DmaFma .manyetik .özyoğun .luğu:Hma= dAma/dVo= Kma.Bma2/2 .manyetik .alanşidde .ti:Ima= dBma/dLo ..manye .tikakıyo .ğunluğu Jma= dCma/dAo .manyetik .özgülsığa .sı: Kma= JmaLo2= dDmadVo .manyetik .geçirgen .lik:Lma= Ima/Jma =KmaLo2 .dönmege .çirgenliği :Lro=Iro/Jro =KroLo2 .elektrik. özgülsığa .sı:Kel= dDeldVo =KelLo2 .elektrik .geçirgen .liği:Lel= Iel/Jel= KelLo2 .uzaryay .spring .langthy .sl.sl. .uzaryay .özü:Asl= DslBsl2/2 :uzaryay .belirtisi : Bsl .uzaryay .akısı:Csl =DslBsl :uzaryay .sığası:Dsl =LslA0/Lo .uzaryay .gücü:Esl= GslBsl=Asl’ .döneryay .gravitasyon .springtor .gravitation .sional.st.st .gr.gr.gr .döneryay .özü:Ast= DstBst2/2 .döneryay .belirtisi: Bst .döneryay .akısı: Cst=DstBst :döneryay .sığası:Dst =LstA0/Lo Döneryay .gcü:Est= GstBst=Ast’ .gravitasyon .özü: Agr= DgrBgr2/2 .gravitasyon .belirti. Bgr= CgrLo/(Lgro .gravitasyon .akısı: Cgr=DgrBgr .gravitasyon .sığası=Dgr =LgrAo/Lo .gravitasyon .gücü:Egr= GgrBgr=Atgr’ .uzaryay .ivmesi Fsl=Bsl’= Gsl/Dsl .uzyaya .ktörü: Gsl=Csl'= DslFsl .uzyaryay .özyoğun .luğu:Hsl =dAsl/dVo =Ksl.Bsl2/2 .uzaryya .lanşidde .ti:Isl= dBsl/dLo .uzaraya .kıyoğun .luğu:Jsl= .dCsl/dAo .döneryay .ivmesi:Fst :Bst’= Gst/Dst .döneryay .aktörü: Gst=Cst'= DstFst .döneryay .özyoğun .luğu:Hst= dAst/dVo = Kst.Bst2/2 .döneryay .alanşidde .ti:Ist= dBst/dLo .döneryay .akıyoğun .luğu:Jst= dCst/dAo .gravitasyon .ivmesi Fgr = Ggr/Dgr=Bgr’ .uzaryay .özgül .sığası: Ksl= dDsldVo .uzaryay .geçirgen .liği:Lsl= Isl/Jsl= Ksl.Lo2 .döneryay .özgülsığa .sı:Kst= .dDstdVo .gravitasyon .özgül.sığası Kgr=Dgr/Vo .döneryay .geçirgen .liği:Lst= Ist/Jst= KstLo2 .gravitasyon .geçirgenliği: Lgr=Igr/Jgr= KgrLo2 .gravitasyon .aktörü' Ggr =Cgr'=GrFgr .gravitasyo .nözyoğunl .uğu:Hgr= dAgr/dVo = Kgr.Bgr2/2 .gravitasyon .alanşiddeti: Itr=.dBgr/dLo .gravitasyon .akıyoğunlu .ğu:Jgr= dCgr/dAo 14 .biri .kim Mac (13) .etki .kuvet Nac (14) (2)dto Bacdto .öteleme Dönmebi .birikimi: .rikimi: Mtr=Btrdto Mro =Brodto .dönme 9d(3) Iac1dCac2 .öteleme .kuveti .kuvveti: Ntr2= Nro2= Itr1dCtr2 Iro1dCro2 .elektrik .birikimi Mel= Beldto .elektrik .kuveti Nel2= Iel1dCel2 .manyetik .birikim: Mma= Bmadto .manyetik .kuvet:Nma2 =Ima1dCma2 .döneryay .uzaryay .birikimi: .birikimi Msl=Bsldto Lst=Bstdto =Ψdt .döneryay .uzaryay .kuvetiNsl2 .kuvetiNst2= =Isl1dCsl2 Ist1dCst2 Gravitasyon .birkimi:Mgr =Bgdto .kütleçekim .kuvetiNgr2= Igr1dCgr2 2.3.6. DÖNERYAY *Döneryay aktörü: Döndürme momentinin zamansal türevi. *Döneryay ivmesi: yay dönü açısının zamana göre türevi. *Döneryay birikimi: yay dönünün zamana göre integrali. * Döneryay etkileşim kuvveti: etkileşen iki sistemden birincisinin akım şiddetinin, ikincisinin momentumuna göre integrali. Bu kavramlar, tablonun sistematiğinden kaynaklanan yeni kavramlardır. Teknolojik anlamları araştırılmalıdır. Bu kavramlar, hareketli döneryay üzerinde fiziksel olarak gerçekleştirilebilir. 2.3.7. KÜTLE ÇEKİM *Kütleçekim düzeninde, "kütle:m" ve "gravitasyon sabitesi " tanınan- bilinen ve kullanılan kavramlardır. Tablodaki tüm diğer kavramlar, sistematik mantığına göre türetilmiştir ve çizelgedeki yerlerine oturtulmuştur. 2.3.8. ETKİLEŞİM KUVVETİ Tablonun en altındaki etki kuvvet diye tanımladığımız satır, “kuvvet” büyüklüğünü vermektedir. Bu satırda, elektrik sisteminde, bir yükün etki alanında, diğer bir elektrik yüküne yaptığı etki kuvveti mantığı esas alındı ve diğer sistemler içinde de kullanılmak üzere türetildi. Önerilen Acar tablosunda, sistemler arasında iki büyüklük ortaklaşa mevcuttur: İlk sıradaki "Enerji" ve son sıradaki " etkileşim kuvvet". Bir sistemdeki enerj başka bir sisteme, son satırda belirtilen “etkileşim kuvveti” marifetiyle geçiş yapmaktadır. Bu husus aşağıda 3. bölümdeki örneklerde kullanılmıştır. Bu ilişkilerden hareketle Coulomb- ve Newton kütle çekim formüllerindeki "yakın temasta" ortaya çıkan geçerlilik sorunu, sorun olmaktan çıkmaktadır ve mesela Lorentz kuvveti için de bir temel oluşturmaktadır. _________________________________________________________________________ 3. SİSTEMLER ARASI KUVVET ETKİLEŞİMİ VE ENERJİ AKTARIM MEKANİZMASI 3.1. AYNİ TÜR SİSTEMLER ARASINDAKİ ETKİLEŞİM Ayni tür sistemler arasındaki etkileşim, 2.3.8. pparagrafta açıklanan etkileşim kuvveti denklemiyle açıklanmaktadır. Bu husus alttaki örneklerle gösterilmektedir: 3.1.1. EŞ MERKEZLİ İKİ KÜRESEL MADDE ARASINDAKİ ÇEKİM KUVVETİ 15 m2 m1 111 Şekil 3.1 Konu, şekil 3.1'de belirtilen eş merkezli iki küresel kütle üzerinde incelensin. Dış kürenin yarıçapı: r, bu kürenin kütle kalınlığı r'ye göre ve iç kürenin yarıçapına göre çok büyük olsun: İç kürenin kütleesinin (m1'in) dış kürenin kütlesi üzerine etkilediği kuvvet için, tablo 2.deki ve tablo 3.taki son stırda verilen gravitasyon kütle çekim kuvveti formülünden hareketle: Ngr2=Igr1dCgr2 >>> mevcut terminolojiyle dFgr1-2=Igr1dCgr2 >>> mevcut terminolojiyle Birinci kürenin (m1)'in, ikinci kürenin kütlesi üzerine etki ettiği alan şiddeti için alttaki ilişkiler (mevcut kullanılan terminoloji ile ve küresel simetriden ötürü) geçerlidir: Igr1 = m/Ao = m/(r2= m1/(r2 ; dCgr2 = dm2 = dV2 ; dV2 = dx.r(dr(dr, küresel koordinatlar) >>> dFgr2=m1/(r2 . 2dx.r(dr(d bu kuvvet vektörünün yönü, o noktadaki radyan vektörünün ( r /r ) yönüdür. Birinci kütlenin, ikinci kütle üzerindeki tüm kuvveti bulmak için, son denklemin küresl integralini almak gereklidir: F gr2=m1 . 2dx(d(dt).( r /r) >>> Fgr2 = 0 Küresel simetriden dolayı, kuvvet bileşkesi, etki eden kuvvet, sııfırdır: 3.1.2. KÜTLE ÇARPIM FORMÜLLERİNİN ACAR FORMÜLLERİNDEN TÜRETİLMESİ Lo1 uzunluğundaki büyükçe bir m1 kütlesi , uzunluk doğrultusunda vo1 hızıyla hareket ederken, duran küçük bir m2 kütlesine merkezden çarpsın. Birinci kütle çok büyük olup hızı sabit kabul edilsin. Duran m2 kütlesi çarpışım sonucu m1 kütlesiyle birlikte yaklaşık olarak ayni hızla sürüklenecektir. Etkileşim süresi için to=Lo1/vo1 ifadesi kullanılırsa, alttaki yaklaşım ilişkileri geçerlidir: F= (vo1/Lo1)d(mv)2 = ((vo1/(vo1*to))d(mv)2= (1/to) d(mv)2 =mvo1/to= m.a Burada a: ikinci kütlenin etkileşim süresince uğradığı ivmedir. Bu denklem, bilinen bir ilişkiyi vermektedir. Devam edilirse: F= m*a = m*dv/dt >>> Fdt = mdv 16 Bu son denklem de, bilinen kütle- çarpım denklemidir. Bu kapsamda, elastik- plastik çarpmalarda impuls- momentum- enerjileri araştırılmalıdır. 3.2. AYRI TÜR SİSTEMLER ARASINDAKİ ETKİLEŞİM - ENERJİ AKTARIMI Enerjinin biçim değiştirmesi, örneğin menyetik eneerjinin, öteleme veya rotasyon enerjisi biçimine geçişi, veya mekanik enerjinin, elektrik enerjisi biçimine geçişi, ayni tür iki sistemin birbirleri üzerine yaptıkları etkileşim olayı ile gerçekleşmektedir. Bu husus alttaki örneklerle açıklanmaktadır: 3.2.1. MANYETİK ENERJİNİN KİNETİK ENERJİYE DÖNÜŞÜMÜ ( LORENTZ KUVVETİNİN ACAR FORMÜLLERİNDEN TÜRETİLMESİ ) Yatay konumdaki bir simit manyetik çekirdeğin ön kolu içine (ABCD) etkileşim prizması yerleştirilsin. Bu prizmanın içinde, sağ kenar düzeyden sol kenar düzeye doğru (Bo1) manyetik indüksiyon alanı etkili olsun. (Bkz: Şekil 3.2.) Bu prizma ayni zamanda düşey (şekil düzeyi) konumda ikinci bir simit manyetik çekirdeğin sol kolu içinde yer alsın. Etkileşim prizmasının sağ kenar yüzeyinde, dikey köşe kenarları ortalayan, - şekil düzlemine dik doğrultuda, kesiti Ao olan bir iletken yerleştirilsin. Bu iletken içinden (ABFE) düzlemine dik doğrultuda (o2) akımı aksın. Bu ikinci sistemden dolayı, prizma içinde, alt yüzeyden üst yüzeye doğru bir manyetik alan şiddeti (Ho2= o2/AF) etkindir. Şekil 3.2’de yatay ve düşey manyetik çekirdekler, sembolik olarak iki farklı kalın çizgilerle gösterilmiştir. Bu manyetik nüveler, etkileşim prizması mahallinde kesintiye uğramaktadır ve manyetik alan şiddeti nin hesaplanmasında, 2. nüveye düşen manyetik gerilim gözardı edilmiştir. Tablodaki, manyetik sistemde geçerli olan acar* etkileşim kuvveti formülü uygulandığında: Nma2=Ima1dCma2 =Florentz= (/L o)1d()2=(/L o)12=(/AE)*B o2*AE*BC= *Bo2 *BC F1,2 x G E B01 1 F C Vo2 B A 2 1 C Şekil 3.1 A H02 B Bu son denklem bilinen Lorentz kuvvetini vermektedir: o2 17 Florentz = I*B*L (I:akım, B:Manyetik İndüksiyon, L:iletken uzunluğu) 3.2.2 MEKANİK ENERJİNİN- ELEKTRİK ENERJİSİNE DÖNÜŞÜMÜ (GERİLİM UYARTIMININ ACAR FORMÜLLERİNDEN TÜRETİLMESİ) Düşey (şekil düzeyi) konumdaki bir simit-1 manyetik çekirdeğin alt kolu içine (ABCD) etkileşim prizması yerleştirilsin. Bu prizmanın içinde, sağ kenar düzeyden sol kenar düzeye doğru (Bo1 manyetik indüksiyon alanı etkili olsun. (Bkz:şekil 3.3). Bu prizma ayni zamanda yatay konumda ikinci bir simit-2 manyetik çekirdeğin sol kolu içinde yer alsın. Manyetik çekirdekler kalın elipsoid çizgilerle sembolik gösterilmiştir ve etkileşim prizmasında kesintilidir. Etkileşim prizmasının sağ kenar yüzeyinde, bu yüzeye yapışık, (d) kalınlığında, BC genişliğinde, yukardan aşağı vo2 hızıyla hareket eden ve x mesafesine gelmiş olan, içinde () elektrik yükü yoğunluğu olan bir metal hareket etsin , (bakınız: şekil 3.3) . Bu iletkenin aşağıya hareketinden dolayı altta belirtilen büyüklükte bir elektrik akımı söz konusudur. İkinci sistemde, bu akımdan dolayı, prizma içinde, ön yüzeyden arka yüzeye doğru bir manyetik alan şiddeti (Ho2= o2/BC) etkindir. Bu manyetik alan şiddetinin hesaplanmasında, 2. çekirdek üzerine düşen manyetik gerilim göz ardı edilmiştir. Tablonun alt satırındaki manyetik sistemde geçerli olan acar* etkileşim kuvveti formülü uygulandığında: Nma2=Ima2dCma1 =F(ma)= (/L o)2d()1=(/L o)12=(o2/BC)*Bo1*x*BC= o2*Bo1*x o2=.d*BC*vo2 >>>> Fma= .d*BC*vo2*Bo1 x=Q*vo2*Bo1 Ho2 Ui Ho2 1 G E Bo2 x B A Şekil.3.3 2 C vo2 18 Bu son denklem de bilinen bir Lorentz kuvvet denklemidir: Florentz=Q.v.B Diğer taraftan: Bu manyetik etkileşim kuvvetinden dolayı bir kısım yük yer değiştirerek iletkenin iki uç kenarında ayrışmış (+) ve (-) yükler birikmiş oluyor. Bunlar kendi aralarında, etkiyen lorentz kuvvetinin ters yönünde dengeleyici bir Fcoul -Coulomb Kuvvetini gerçekleştiren bir elektrik alanı Ei oluşturuyor : Florents + Fcoul. = 0 -- > Florents = Q.v.B = Q*vo2*Bo1 = - Fcoul. = - Ei.Q - Ui = Ei.. BC = - BC*vo2*Bo1 = = -Bo1*BCdx/dt= -do2/dt Bu da bilinen sonuca ulaştırmaktadır: Ui= -d/dt Bu olay enerji aktarımı açısından değerlendirildiğinde: İletken, mekanik enerji ile hareket ettiriliyor. İletken ile birlikte, içindeki (+) ve (-) yükjler hareket ediyor. Bu yük hareketi, hareket doğrultusunda birbirine ters yönlü iki akım oluşturuyor. Yani manyetik enerjiye dönüşüyor. Bu hareket, ikinci bir sistemin oluşturduğu manyetik alan içinde oluştuğunda, yükler üzerinde, mekanik hareket yönüne dik etkileşim kuvveti etkin olmakta, bunun sonucu, (+) ve (-) yüklerin ayrışması gerçekleşmektedir. Uygun bir fırça düzeni ile, bu yükler, bir kondansatora aktarılabilir, böylece, mekanik enerji, manyetik enerji üzerinden elektrik enerjisi biçimine aktarılmış olmaktadır. 3.2.3. DİĞER AYRI SİSTEMLER ARASINDAKİ ENERJİ DEĞİŞİMİ yukarda bölüm 3.2..1. ve 3.2.2. de yapılan açıklamalar gibi, diğer sistemler arasındaki enerji aktarımları da detaylı incelenmelidir. Örneğin: elastiki kütle çarpımı olayında, kinetik enerji önce yaysal enerji şekline dönüşmekte sonra da yine kinetik enerji şeklinde görünmektedir. ___________________________________________________________________________ 4 BAZI FİZİK KURALLARININ ACAR' FİZİK DENKLEMLERİYLE İRDELENMESİ 4.1 COULOMB ÇEKİM KUVVETİ FORMÜLÜNÜN İRDELENMESİ Coulomb- Çekim Denklemine (FC = Q1 Q2 / (4ro2) göre, yüklerin birbirlerine değmelerinde sonsuz enerji açığa çıkması gerekmektedir. Diğer taraftan, proton ve elektrron birbirleriyle temas ettiklerinde, nötrleşirler ve bu denkleme göre, birbirlerine sonsuz büyük kuvvetle bağlı olmaları gerekir, yani tekrar birbirlerinden ayrılamamaları- gerekmektedir. Ki bu fiziksel gerçeklere aykırıdır. Yani, Coulomb çekim formülü, bu durumda geçersiz kalmaktadır. Q1 yükünün Q2 yükü üzerinde etkidiği kuvvet, Acar formüllerine göre alttaki şekilde hesap edildiğinde sorun ortadan kalkmaktadır: Acar genel fizik denklemleri tablosunun en alt satırında alttaki ilişki verilmiştir: Nac = d Nac = Iac1 dCac2 19 Buradaki rümuzları, kullanılan mevcut rümuzlarla değiştirdiğimizde: FC = dFC = E1 dQ2 = E1 el dVo2 ilişkisi geçerli olur. Buradan da sonsuz büyüklükte değerler çıkmamaktadır. Sonuç olarak, Coulomb denkleminin geçerli olmadığı çok küçük mesafelerde, acar etkileşim denklemi geçerliliğini korumaktadır. 4.2. ELEKTRON YÜKÜNÜN TANELİLİĞİNİN İRDELENMESİ Madde için bölünemez en küçük parça (atom)lardan oluştuğu inancına paralel olarak, elektrik yüküünün de en küçük parçalardan oluştuğu görüşü hakim olmuştur. Franklin, elektriğin de madde gibi süreksiz bir yapıya sahip olduğunu, 1755 yılında ileri sürmüştür. Milikan, 1909 yılında yılında elektrpostatik yüklü yağ zerreciklerin dikey bir elektrik alanı şiddeti içinde havada asılı kalmalarını inceleyip değerlendirerek ve yorumlayarak, elektronun varlığını da kabul ederek, elektreon yükü için e= 1,6.10 -19 As değerini yayınlamıştır. Bu değeri elektron yükü olarak kabul etmemek için çeşitli nedenler vardır: Bir kere, elektron değeri gibi çok küçük bir değerin ölçülmesi ölçme tekniği açısından mümkün değildir. Bu husus, 1. bölümde gösterilmiştir. Ikinci sebep olarak, Coulmb denklemine ve mevcut atom teorisine göre, elektron ile proton bir araya geldiğinde sonsuz enerji açığa çıkması gerekmektedir ve bunların tekrar ayrışması için sonsuz büyük kuvvet gereklidir. Fakat bu huususlar, bir önceki alt bölümde gösterildiği gibi, gerçekte böyle değildir. Bu durumda, elektrik yüklerinin tane özellikli olması için, yani küçültülemez en küçük bir elementar parçadan oluşmasını kabul için bir geçerli sebep yoktur, dolayesiyle, elektrik yükünün bulunduğu hacimde, serpiştirilmiş noktasal yükler- elektronlar protonlar- vs.nin varlıklarının kabulü mümkün değildir. Bunun yerine, “elektrik yükü yoğunluğu el” alansal büyüklüğünün varlığı, sebep sonuç ilişkilerinden ötürü gerçektir Elektrik yükleri en küçük parçacıklardan oluşmamaktadır. Acar-alansal büyüklüklerden hareket edildiğinde, yukarda anılan sonsuz enerji veya kuvvet oluşumu gibi fiziksel bir sorun kalmamaktadır: Bu denklemlerden hareket edildiğinde, elektrik yüklerinin birbirlerine temas durumlarında dahi, sonsuz büyük kuvvet ve enerjiler çıkmamaktadır. Bundan böyle, Coulomb elektriksel çekim çekim ve formüllerinin çok küçük mesafeler için geçerli olamayacağı , dolayesiyle “parçalanamayan en küçük elektrik yükü kavramlarının kabulünün mümkün olmadığı yani geçerli olmadığı, gösterilmiş oldu. Önerdiğimiz Acarformüllerinde ise bir geçerlilik sınırı söz konusu değildir. 4.3 NEWTON ÇEKİM KUVVETİ FORMÜLÜNÜN İRDELENMESİ ve.m2 kütlelerinin birbirleri üzerinde uyguladıkları kütle çekim kuvveti, F = .m1.m2 / d2 denklemi ile bellidir. Burada gravitasyon katsayısını ve d: kütlelerin ağırlık merkezleri arasındaki uzaklığı belirtmektedir Bu ifade, kısa mesafeler için sorun yaratmaktadır: .m1 20 Formülün geçerliliği şekil 4.1 üzerinde incelensin: .m1 kütlesi ufak bir metal küre olsun. .m2 kütlesi, içinde dikeylemesine silindir şeklinde bir boşluk bulunan büyük bir metal küredir.m1 kütlesi, .m2 kütlesinin içindeki silindirden sürtünmesiz geçebilecek çaptadır. Küçük küre, büyük kürenin ortasına dikey olarak indirilsin. Önce küreler eşmerekez durumda olsun. Bu durumda ağırlık merkezleri arasındaki mesafe sıfırdır. Sonra, ufak kürenin ağırlık merkezi, büyük kürenin ağırlık merkezinden (dx) kadar aşağıya insin. Bu Durumda kütleler arasındaki çekim kuvveti: Fgr = .m1.m2 / (dx)2 denklemiyle bellidir. Şekil 4.1 m2 dx m1 111 (dx) mesafesi çok küçük alındığında, çekim kuvveti astronomik mertebelere çıkacaktır, ve ufak kürenin alt tarafa düşmesi mümkün olmayacaktır. Fakat bu, gerçekte böyle değildir, bu yüzden yukarıdaki Newton Kütle Çekim Denklemi, bu haliyle doğru olamaz. Bu husus, yukarda bölüm 3.1.1'de gerçek boyutlarıyle gösterildi. 4.4. ATOMSAL KÜTLELERİN TANELİLİKLERİNİN İRDELENMESİ Newton Kütle Çekim denklemine ( Fgr = m1 m2 / do2 ) göre, kütlelerin birbirlerine değmelerinde sonsuz enerji açığa çıkması gerekmektedir. Bu, gerçekte böyle değildir, dolayesiyle, maddenin bulunduğu hacimde, serpiştirilmiş noktasal kütleler-atomlar- elektronlar protonlar- vs.nin varlıklarının kabulü mümkün değildir. Bunun yerine, “kütle yoğunluğu m” alansal büyüklüğünün varlığı, sebep sonuç ilişkilerinden ötürü gerçektir.Bu durumda, .m1 kütlesinin .m2 kütlesi üzerinde etkidiği kuvvet alan büyüklükleri üzerinden alttaki şekilde hesap edilebilir: Fgr = dFgr = (m1 / (d1-2)2)dm2 = (m1 / (d1-2)2) m2 dVo2 Burada d1-2: merkez noktasından ikinci kürenin noktalarına uzanan radyan- yer vektörüdür. Kuvvet, vektörel büyüklüktür. Bu son denklemler, şekil 4.1'deki düzeneğe uygulandığında, küresel simetriden dolayı, son integralin sonuç değeri " sıfır"dır yani sonsuz değildir. Bu ilişkilerdeki rumuzlar için Acar tablosundaki genel rumuzlar kullanıldığında: Fgr = dFgr = Igr1 dm2 = Igr1 m2 dVo2 ilişkisi elde edilir Kütleler birbirleriyle temaslarında, birbirleriyle karışıyorlarsa, yeni bir yoğunluk bileşkesi ortaya çıkmaktadır- alaşımlarda veya eriyiklerse v.s. bu böyledir. Birbirleriyle karışmıyorlarsa, yukarıdaki denklemler geçerlidir ve bunlardan sonsuz çekim kuvveti çıkmamaktadır. 21 Bundan böyle, Newton kütlesel çekim formüllerinin çok küçük mesafeler için geçerli olamayacağı , dolayesiyle “parçalanamayan en küçük kütle kavramlarının kabulünün mümkün olmadığı yani geçerli olmadığı, gösterilmiş oldu. Önerdiğimiz formüllerde ise bir geçerlilik sınırı söz konusu değildir. 4.5. KÜTLE SAKINIM PRENSİBİNİN VE EİNSTEİN- KÜTLE- ENERJİ EŞDEĞERLİLİĞİNİN İRDELENMESİ Maddenin sakınımı prensibi geçmiş zamanlarda iki sebepten ötürü geçerli sayılmıştır. Birinci sebep: Eski yunan- romen düşünme sistemlerinde "sıfır" kavramının mevcut olmaması. Yani madde varsa vardır. "sıfır" kavramı, yani "yok" kavramı olmadığından, maddenin yani kütlenin "yok" olması da akla gelmemiştir. Bundan dolayı, bir kimyasal veya fiziksel olaya toplam ne kadar madde girmişse, o kadar madde çıkar. Ne var ki modern düşünme sisteminde "sıfır" kavramı itirazsız kabul görmektedir. İkinci sebep: tüm klasik fiziksel ve kimyasal deneylerde, denel olarak işleme giren madde miktarı çıkan madde miktarına eşit olmuştur. Ne var ki, nükleer reaksiyonlarda, reaksiyona giren madde miktarının, çıkan madde miktarına eşit olmadığı, denel olarak sabittir ve esasında böylece maddenin sakınımı kuramının geçersizliği ortaya çıkmıştır. Bu kuramın, yani eski düşünce sistemlerinden üstlenilen “ maddenin sakınımı “ prensibinin geçerliliğinin sürdürülmesi için, eksilen maddenin enerjiye dönüştüğü öne sürülmüş ve madde-enerji eşdeğerliliği kabulü dayatılmıştır Bu gün “maddenin sakınımı “ prensibinin kabulünün sürdürülmesi için artık yukarda anılan iki dayanak ta geçersiz olmuştur: 1) “sıfır” kavramı yerleşmiş ve kabul görmüştür. 2) Nükleer reaksiyonlarda işleme giren kütle toplamının çıkan toplama eşit olmadığı denel olarak sabittir. Buna karşılık, maddenin sakınımının tersinin kabulü için, yani maddenin - şartlar yerine getirildiğine - vardan yok, veya yoktan var edileceğinin kabulü için alttaki geçerli sebep vardır ve önerilen düşünceler, temel fizik ilişkilerine ters düşmemektedir. 4.5.1. MADENİN VARDAN YOK OLMASININ DİĞER SİSTEMLERDEKİ ANALOJİK DURUMU: Acar enerji formülleri tablosuna göre, öteleme hareketinde kinetik enerjisi taşıyıcısı olan kütle, enerji kapasitesi olarak, elektrikteki kapasiteye veya manyetizmada ki manyetik iletkenliğe eşdeğerdir. Elektrik yüklü bir kondansatörün plakaları, kuvvet etkisiyle, öteleme işi yapılarak birbirinden uzaklaştırılırsa, sabit yük ve sabit kesitte, yapılan iş, sistemde elektrik enerjisi olarak ortaya çıkar, ayni zamanda kapasite küçülmüştür. Bu tür davranışları diğer sistemlerde de görebiliriz. Bu durum, nükleer reaksiyonlarda bir taraftan enerjinin açığa çıkması- diğer taraftan maddenin küçülmesi yani kaybolması olayına analoji göstermektedir. Dışardan yapılan etkiyle manyetik iletkenlik, yay sabitesi, elektriksel kapasite değiştirilebildiğine göre, kütlenin de ayni davranışı göstermesi, yani değiştirilebilmesi, yani artırılıp azaltılabilmesi gerekmektedir. Örneğin, bir miktar hidrojen gazının, güneş ortamında, yani çok büyük sıcaklıkta ve çok büyük basınç altındaki davranışını ele alalım: Bu çok büyük basınç altında., yoğunluk çok artmakta, -kütle çekim 22 kuvvetinin yaptığı iş ısıya veya elektromanyetik dalgayla yayılmaktadır . Bu esnada, henüz bilinmeyen mekanizmalarla, madde azalmaktadır, böylece reaksiyondan çıkan helyum kütlesi, reaksiyona giren hidrojen kütlesinden daha azdır. Burada maddenin var-dan yok edildiği görülmektedir. Bundan böyle maddenin sakınımı prensibi tartışmaya açılmaktadır Diğer taraftan "maddenin sakınımı" prensibinin sürdürülmesi için, maddenin enerjiye dönüştüğünün kabulü, mantıksal değildir, bunlar iki ayrı fiziksel büyüklüktür, birbirlerine dönüşmesi, bilimsel olarak mesnetsizdir. Kütlenin, E=mc2 ilişkisine göre değişmesinin bir mantığı olamaz. Enerji, bu denkleme göre kütleye eşdeğer değildir, olsa olsa , kütlenin hızın karesiyle çarpımına eşdeğerdir. Bu denkleme göre, sadece hızın karesiyle çarpılan kütle, diğer enerjilere dönüştürülebilir.Bu denklemi desteklemek üzere geliştirilen teoriler, yukarda da açıkça belirtildiği gibi, fiziğin temel ilkelerine aykırı postulatlara , dayatmalara göre düzenlenmiş Bohr atom modelinden kaynaklanmaktadırlar ki, fiziğe aykırılıkları başından bellidir. 4.5.2. MADENİN YOKTAN VAR OLMASININ DİĞER SİSTEMLERDEKİ ANALOJİK DURUMU: Bir elektrik kondansatörün yükü, veya gerilimi çok artırılırsa, plakaların birbirlerine uyguladığı çekim kuvveti de çok artar. Plakaları birbirinden uzak tutan malzeme, bu kuvvetten etkilenir ve plakaların birbirlerine yaklaşmalarına engel olamaz. Plakalar arası mesafe kısaldığında, ve kesit alanı sabit aldığında, yükleç değeri büyümektedir. Bu arada farklı yükler bir miktar daha birbirlerine yaklaşmakta, yapılan iş, enerji dönüşümüne uğrayarak, ara malzemede yay enerjisine veya başka bir enerjiye dönüşmektedir. Burada, gerilimin artmasıyla, kondansatörün sığasının arttığını görüyoruz. Bu düşünceye eşdeğer olarak, gerilime tekabül eden hızın arttığında, elektrik sığasına tekabül eden kütlenin de hızla birlikte artması sistematiğin getirdiği bir analojik şarttır. Bu olayın mekanizmasıdetayları araştırılmalıdır. Burada da maddenin yoktan var edildiği düşüncesi işlenmektedir. Bundan böyle maddenin sakınımı prensibi tartışmaya açılmaktadır 4.6 EINSTEIN GÖRECELİK KURAMININ İRDELENMESİ Einstein izafiyet teorisine göre alttaki ilişki geçerlidir. .m=.mo/(1-.v/c)-1/2 Acar genel fizik denklemleri tablosuna göre, bir sistem için geçerli olan ilişkilerin , analojiden dolayı diğer sistemler için de geçerli olması düşünülmektedir. Bu düşünceden hareket edilirse: Einstein izafi kütle formülüne göre, hız arttıkça kütle artmakta, ışık hızında sonsuz büyük olmaktadır. Eşdeğer olarak, bir kondansatörün kapasitesi, belirli bir gerilim değerinde ; hakeza sonsuz büyüklükte olmalı. bir bobinin iletkenliği, belirli bir akım değerinde ; hakeza sonsuz büyüklükte olmalı. bir yayın çarpanı, belirli bir uzamada ; hakeza sonsuz büyüklükte olmalı. Tablodaki eşdeğerlilikten ötürü: alttaki ilişkilerin geçerli olması gerekir: C=Co/(1-U/Ux)-1/2 ; =o/(1-/o)-1/2 ; ksl= kslo/(1-u/ux)-1/2 .... Burada, Co: gerilimsiz durumdaki kaasite, o : akımsız durumdaki manyetik iletkenlik, kslo : kuvet altında olmayan yay sabitesi, Ux : kritik gerilim, o : kritik akım ux : kritik uzama anlamında kullanılmıştır. Bunlar geçerli olmadığından, kütle izafiyet denklemi de, analojiden ötürü geçerli olamaz 23 4.7. COMPTON GÖRÜŞÜNÜN İRDELENMESİ Modern fiziğin temel taşlarından COMPTON öğretisi, fiziksel aykırılıklar içermektedir: Fotonun momentumu – enerjisi ve impuls arasında doğru orantısal ilişki kabul edilmiştir, ki bu fiziksel temel kavramlara aykırıdır. Momentum, hızla doğru orantılıdır, kinetik enerjisi ise hızın karesiyle orantılıdır. Acar denklemler tablosuna göre, sadece sığa sabit ise, yani kütle- kapasite- atalet momentimanyetik iletkenlik- yay sabitesi sabit ise, momentuma eşdeğer büyüklükler (momentum, açısal momentum, elektrik yükü, manyetik akı, yay çekme kuvveti- vs.) ve gerilim büyüklükleri (hız, açısal hız, gerilim, tümakım, yayuzama, yaydönme vs) arasında doğru orantı olabilir. Halbuki, Einstein izafiyet öğretisine göre kütle sabit değildir. Atom teorisine göre, hem kütle sabit alınmamaktadır hem de ışık momentumu, hızla doğru orantıda alınmaktadır, burada bir tenakuz vardır. Comton’da ayrıca, fotonların elektronlara maddesel çarparak dağılıp doğrusal yörüngesinden sapma gösterdikleri kabul edilmiştir Halbuki atom teorisine göre, elektron yarıçapları o denli küçüktür ki, fotonla çarpışmaları ihtimali, sıfır kabul edilebilir, zira fotonu elektrona yaklaştırmaya zorlayan herhangi bir özellik- sebep te yoktur. Bu çalışmanın ilk bölümünde gösterdik ki, Bohr atom modeli tamamen bir model – bir faraziyedir. Ve temelde fiziksel gerçeklere aykırı – dayatmacalı bir faraziyedir. Bu dayatmalı faraziyeden hareketle türetilen öğretiler, gerçekmiş gibi iddia edilemez. Bu açıdan bakıldığında da, Compton öğretisi havada kalmaktadır. _____________________________________________________________________________ 5. DİĞER ÖNERİLER Mevcut atom teorisinde , ışıktaki dijital veriler, atomlardaki yörüngelerle falan açıklanmaktadır. Fakat esasında bu ilişkiler, insanların kendilerinin model olarak ve bazı postulatlarla – fiziğe aykırı dayatmalarla - uydurdukları atom modelleriyle mesnetlendirilemez, belki kolay anlatılabilir. Fakat bu anlatım faraziyeye dayandığından, kurgu olarak kalmaya devam eder. Acar tablosuna göre, elektrik sisteminde :manyetik akı’nın ikinci zamansal türevi, kapasiteye paydalanan elektrik akımını ve manyetizma sisteminde: elektrik yükünün ikinci dereceden zamansal türevi de, manyetik iletkenliğe paydalanan spin gerilimini vermektedir. Bu ilişkilerin, özel başlangıç şartlarına göre oluşturacağı ikinci dereceden türevsel denklemlerin matematiksel çözümleri, periyodik yer-zaman fonksiyonlarını verebilir ki, buradan da aslında bir elektromanyetik dalga fonksiyonu arz eden ışık olayları, yürüyen elektrik dalgaları gibi olaylar temelden açıklığa kavuşabilir. Önerilen Acar genel fizik denklemleri tablosunda, her hangi bir postulat, dayatma, kabul v.s. gibi geçerliliğe gölge düşürecek bir husus mevcut değildir. Burada sadece, geçerliliği deneylerce saptanmış yasalardan ve matematiksel ilişkilerden hareket edilmiş ve genel tablo tamamlanmıştır. Bu tabloda, elektrik ve manyetizma düzeneklerinin – sistemlerinin – denklemlerinin karşılıklı etkileşim içinde oldukları görülmektedir. Analojiden hareket ederek gravitasyon ile öteleme ve rotasyon sistemlerinin karşılıklı etkileşimleri – ilişkileri incelenmelidir. 24 Burada, Acar enerji denklemlerini bir basamak daha genelleştirerek , kütle çekim kavramına kütle statiği, öteleme kavramına “kütle dinamiği” ve dönmeye “kütle rotasyonu” ismini öneriyorum. Diğer taraftan, elektriksel sistem: (elektrostatik sistem) olarak ve manyetik sistem: (elektro rotasyon) sistem olarak tanımlanabilir. Bundan başka, kütle öteleme kavramından analoji olarak “elektrik öteleme “ kavramı hususunda öneriler geliştirilebilir. Örneğin yürüyen dalgalar, bu kapsamda incelenebilir. Yay ötelemesi kavramı altında, salınım yaylanmalar incelenebilir. Kohezyon- adezyon- - basınç, termodinamik, akışkanlar vs gibi fiziksel olaylar, sistemler arası geçişler , tablodaki matematiksel ilişkilerden hareketle araştırılmalıdır. Atom teorisi, çok kıymetli çalışmalarda ve sonuçlar elde edilmesinde kullanılmıştır, yararlı olmuştur. Bundan dolayı, bu teorinin de kullanılmaya devam edilmesinde sonsuz fayda vardır. Ne var ki, bunun sadece bir model olduğu hep göz önünde tutulmalıdır. YORUM- ÖNERİ: Bu çalışmaya göre, doğada yok edilemeyen tek fiziksel büyüklük, "enerji" dir. Bu kelime, rumca kökenlidir ve "iş değeri " gibi çevrilebilir. Bu, sadece öteleme işlemi kapsamındadır, yani (kuvet x yol) anlamını kapsamaktadır. Tüm diğer sistemlerdeki "enerji"leri de genel anlam kapsama almak için, bu kelime yerine, doğada yok edilemeyen tek fiziksel büyüklük anlamını içeren "doğacan" tanımlamasının kullanılmasını öneriyorum. Son olarak “mksA” sistemi yerine “mJsA” (metre-Jul-Saniye-Amper) temel birimlerinin kullanılmasını öneriyorum- zira kütle mutlak değildir, mutlak olan büyüklük enerji veya (acunöz)’dür. Sonuçlar: Yukarda anılan sebeplerden dolayı 1- Atom teorisi tamamen sanal bir modeldir, atomsal büyüklüklerinin ölçümleri, ölçü tekniği açısından olanaksızdır. 2- Coulomb, Newton kütle çekim formülleri, çok küçük mesafeler için geçerli değildir, ACARetkileşim kuvveti formülleriyle sorun kalkmaktadır. 3- ACAR-etkileşim kuvveti formülleriyle enerjiinin bir sistemden bir başka sisteme geçiş mekanizması açıklanabilmektedir. 4- Maddenin enerjiye dönüşmesi mümkün değildir. Sadece enerji alış-verişlerde kütle- yükleçmanyetik iletkenlik gibi enerji taşıyıcılarının büyüklükleri değişebilir. 5- Compton teorisi geçerli değildir. Kaynakça: 1:Gustav Menschening / Söhne Gottes/ 2:Hasan Önal, Ölçme tekniği, İTÜ kütüphanesi, sayı :1147 3: J.R. TAYLOR – C.Zafaritos, Prentice Hall Inc 4: Hans Rau, Helio Technik, Udo Pfriemer verlag, Münih
